Исследование и оптимизация технологии записи решёток Брэгга в анизотропных волоконных световодах тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.05, кандидат наук Архипов Сергей Владимирович

• Архипов Сергей Владимирович
• кандидат наук
• 2017

Оглавление диссертации кандидат наук Архипов Сергей Владимирович

Введение

Глава 1. Обзор современной литературы

Раздел 1.1. Методы записи волоконных решёток

Раздел 1.2. Результаты современных работ по записи волоконных решёток Брэгга

Раздел 1.3. Механизм модуляции показателя преломления под действием оптического излучения

Раздел 1.3.1. Фоторефрактивность и фоточувствительность

Раздел 1.3.2. Типы волоконных решёток Брэгга

Раздел 1.3.3. Дефекты в стекле

Раздел 1.3.4. Подходы к объяснению фоточувствительности оптического волокна

Раздел 1.4. Основные виды двулучепреломляющих оптических волокон и определение положения их осей двулучепреломления

Вывод по главе

Глава 2. Моделирование и экспериментальное исследование интерференционной картины рассеивания на анизотропных одномодовых волоконных световодах

Раздел 2.1. Исследуемое в работе оптическое волокно

Раздел 2.2. Расчёт интерференционной картины рассеивания на анизотропных одномодовых световодах

Раздел 2.3. Экспериментальное измерение параметров интерференционной картины рассеивания

Раздел 2.4. Сравнительный анализ результатов, полученных в ходе расчёта и эксперимента

Выводы по главе

Глава 3. Исследование зависимости эффективности формирования решёток Брэгга типа I в анизотропных одномодовых волоконных световодах от положения их осей двулучепреломления во время записи

Раздел 3.1. Выбор метода записи

Раздел 3.2. Запись волоконных решёток Брэгга типа I в анизотропных одномодовых волоконных световодах с эллиптичной напрягающей оболочкой при различных положениях их осей двулучепреломления

Выводы по главе

Глава 4. Математическое моделирование спектра отражения волоконных решёток Брэгга с переменными параметрами, записанных в анизотропные одномодовые волоконные световоды с эллиптичной напрягающей оболочкой

Раздел 4.1. Расчёт параметров исследуемых анизотропных одномодовых волоконных световодов

Раздел 4.1.1. Расчёт дисперсионной зависимости показателей преломления элементов анизотропных одномодовых волоконных световодов

Раздел 4.1.2. Расчёт коэффициентов связи мод

Раздел 4.1.3. Построение математической модели спектра отражения волоконных решёток Брэгга

Раздел 4.1.4. Запись и моделирование спектров отражения чирпированных волоконных решёток Брэгга в анизотропные одномодовые волоконные световоды с эллиптичной напрягающей оболочкой

Выводы по главе

Заключение

Литература...........................................................................................................ll2

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Исследование и оптимизация технологии записи решёток Брэгга в анизотропных волоконных световодах»

Введение

Актуальность темы. В настоящее время брэгговские решётки, записанные в двулучепреломляющих оптических волокнах (ОВ), широко применяются при изготовлении оптоволоконных компонентов [1], для формирования резонаторов узкополосных лазеров [2], а также для создания высокочувствительных сенсоров [3]. Они, в свою очередь, входят в современные высокоточные системы, измеряющие такие величины как: температура, влажность, давление, деформация, концентрация химических веществ и т.д. [4-6]. Системы мониторинга состояния магистральных трубопроводов, измерения температур вдоль нефтяных скважин, разрабатываемые на основе волоконных брэгговских решёток (ВБР), записанных в специальных оптических волокнах, представляют большой интерес, как для отечественных, так и для зарубежных производителей.

Обычно для распределённых измерительных систем требуется запись массивов ВБР с заданными параметрами в одном волокне. Это означает, что в подобных случаях крайне важна стабильность записи решёток Брэгга. Параметры ВБР зависят от величины модуляции показателя преломления в световедущей области [7], которая зависит от плотности энергии излучения в ней. Плотность энергии, в свою очередь, зависит от поглощения и профиля показателя преломления среды, через которую проходит излучение.

В настоящее время в России освоена технология изготовления двулучепреломляющих волокон [8], обладающих уникальными характеристиками. Эти волокна используются для записи ВБР [9-11], которые в данный момент служат основой производства и проектирования ряда перспективных сенсорных систем [12].

Все вышеперечисленное определяет актуальность темы настоящей диссертационной работы, посвящённой технологии записи решёток Брэгга в отечественные ОВ.

Целью работы является исследование технологии записи решёток Брэгга в двулучепреломляющих оптических волокнах для её оптимизации и повышения воспроизводимости результатов.

Для достижения цели необходимо решение следующих задач:

• построение математической модели рассеивания когерентного излучения на анизотропных одномодовых световодах (АОВС) с эллиптичной напрягающей оболочкой для исследования влияния положения их осей двулучепреломления на параметры интерференционной картины рассеивания;

• экспериментальное исследование зависимости параметров интерференционной картины рассеивания на АОВС с эллиптичной напрягающей оболочкой от положения их осей двулучепреломления;

• исследование зависимости эффективности формирования ВБР в анизотропном ОВ от положения его осей двулучепреломления в процессе записи;

• разработка методики расчёта спектра отражения волоконной решётки Брэгга, записанной в АОВС с эллиптичной напрягающей оболочкой.

Научая новизна полученных результатов состоит в следующем:

1. Впервые построена математическая модель АОВС с эллиптичной напрягающей оболочкой, позволяющая определять влияние положения осей двулучепреломления относительно направления распространения когерентного излучения, падающего перпендикулярно оси волокна, на параметры интерференционной картины рассеивания.

2. Впервые предложен способ записи ВБР в анизотропные ОВ с предварительным выставлением положения осей двулучепреломления на основе параметров интерференционной картины рассеивания когерентного излучения на используемом ОВ.

3. Впервые установлено, что запись решёток типа I излучением КгБ-эксимерного лазера в АОВС с эллиптичной напрягающей оболочкой более эффективна при совпадении плоскости, содержащей ось ОВ и его медленную ось

двулучепреломления, с плоскостью падения записывающего излучения (ППЗИ), содержащей ось ОВ.

4. Предложена оригинальная методика расчёта дисперсионной зависимости эффективного показателя преломления двух взаимоортогональных мод АОВС, основанная на добавлении к известной формуле Селмейера определяемой на основе предварительного эксперимента аддитивной величины.

Практическое значение работы состоит в следующем:

1. Исследованная зависимость параметров интерференционной картины рассеивания когерентного излучения, падающего на АОВС с эллиптичной напрягающей оболочкой перпендикулярно его оси, от положения его осей двулучепреломления позволяет определить их положение в любой части ОВ без разрушения его структуры.

2. Отработана технология одноимпульсной и многоимпульсной записи ВБР типа I в АОВС с эллиптичной напрягающей оболочкой, включающая в себя предварительное выставление положения их осей двулучепреломления путём анализа интерференционной картины рассеивания. Данный способ записи позволил повысить воспроизводимость результатов формирования решёток Брэгга.

3. Исследована зависимость эффективности формирования ВБР типа I от положения осей двулучепреломления АОВС с эллиптичной напрягающей оболочкой (с 4, 12, 18 мол. % 0е02 в сердцевине) во время одноимпульсной и многоимпульсной записи. На основании результатов исследования выработаны рекомендации для более эффективной одноимпульсной и многоимпульсной записи ВБР типа I в этих волокнах.

4. Разработана методика расчёта дисперсионной зависимости эффективных показателей преломления для медленной и быстрой осей АОВС из спектральных характеристик записанных в них ВБР, обобщённых формул Селмейера и геометрических параметров ОВ. Эта методика необходима для моделирования спектра отражения дифракционных структур, записанных в АОВС

5. Разработана методика расчёта спектра отражения решёток Брэгга, записанных в АОВС с эллиптичной напрягающей оболочкой. Методика находит применение при производстве дифракционных структур в АОВС, настройке параметров схемы записи, что является необходимым в процессе производства чувствительных элементов на основе решёток Брэгга, записанных в двулучепреломляющее оптическое волокно.

Защищаемые положения:

1. Математическая модель рассеивания когерентного излучения на анизотропных оптических волокнах с напрягающей эллиптичной оболочкой, позволяющая определять ориентацию их осей двулучепреломления, на основании анализа параметров интерференционной картины рассеивания.

2. Методика записи волоконных решёток Брэгга в анизотропных оптических волокнах с предварительным анализом интерференционной картины рассеивания на них для выставления положения осей двулучепреломления во время записи.

3. Результаты экспериментального сравнения результатов записи волоконных решёток Брэгга в анизотропных одномодовых волоконных световодах с эллиптичной напрягающей оболочкой с 4, 12, 18 мол.% GeO2 в сердцевине при различном расположении осей двулучепреломления в волокне, показывающие, что положение, при котором плоскость, содержащая ось ОВ и его медленную ось двулучепреломления совпадает с плоскостью падения записывающего излучения, содержащей ось оптического волокна, соответствует наиболее эффективной записи излучением эксимерного лазера волоконной решётки Брэгга типа I в анизотропных одномодовых волоконных световодах с эллиптичной напрягающей оболочкой.

4. Методика расчёта дисперсионной зависимости эффективных показателей преломления медленной и быстрой осей анизотропных одномодовых волоконных световодов из спектральных характеристик записанных в них ВБР, обобщённых формул Селмейера и геометрических параметров ОВ.

5. Математическая модель спектров отражения волоконных решёток Брэгга, записанных в анизотропных одномодовых оптических волокнах с эллиптичной напрягающей оболочкой.

Личный вклад соискателя. Все изложенные в диссертации оригинальные результаты получены либо автором, либо при его непосредственном участии. Автор принимал непосредственное участие в выборе объектов исследования, постановке задач, разработке теоретических подходов, численном моделировании, обработке экспериментальных данных. Автором создана установка для наблюдения и анализа интерференционной картины рассеивания. Экспериментальные исследования зависимостей параметров интерференционной картины рассеивания на анизотропных оптических волокнах выполнены автором лично или с его непосредственным участием. Автором лично модифицированы схемы записи ВБР методом фазовой маски (ФМ) и с использованием интерферометра Тальбота для возможности определения и выставления положения осей двулучепреломления используемых ОВ. Автором лично или при его непосредственном участии проведены эксперименты по формированию ВБР при различных положениях осей двулучепреломления. Автором лично предложена методика расчёта дисперсионной зависимости эффективных ПП медленной и быстрой осей АОВС. Также автор лично разработал методику расчёта спектров отражения ВБР, записанных в АОВС.

Достоверность и методы исследования. Моделирование рассеивания когерентного излучения путём вычисления распределения напряжённости электрического поля рассеиваемой волны методом конечных элементов, а также расчёт дальнего поля с помощью формулы Стреттона-Чу производилось в программном пакете Comsol Multiphysics 5.2. Численное решение уравнений для определения дисперсионной зависимости поперечных волновых чисел производилось в математическом пакете Matlab. Достоверность и надежность представленных в диссертационной работе результатов обеспечивается

воспроизводимостью параметров записываемых структур, а также соответствием экспериментальных и численно полученных результатов.

Апробация работы. Основные результаты работы докладывались и обсуждались на зарубежной конференции E-MRS (Лилль, Франция, 2015 г.), на которой автором была получена награда за лучший постер, представленный в Symposium CC; на IV Всероссийском конгрессе молодых ученых (Санкт-Петербург, 2015); на международной конференции FLAMN-2016, на IX Международной конференция «Фундаментальные проблемы оптики» (Санкт-Петербург, 2016 г.), на V Всероссийском конгрессе молодых ученых (Санкт-Петербург, 2016).

Внедрение результатов. Результаты настоящего исследования используются на кафедре Световодной Фотоники Санкт-Петербургского национального исследовательского университета информационных технологий, механики и оптики при записи массивов ВБР, создании волоконно-оптических элементов проектируемых измерительных систем, а также при выполнении совместных работ с Инжиниринговым центром волоконной оптики АУ «Технопарк-Мордовия».

Публикации. Основное содержание диссертации опубликовано в 3 статьях в изданиях, включенных в систему цитирования Scopus; 5- входящих в перечень ВАК. Полный список публикаций по теме диссертации приведён в конце автореферата.

Структура и объём диссертации. Диссертация состоит из введения, пяти оригинальных глав и заключения, изложена на 125 страницах машинописного текста, содержит 56 рисунков и 4 таблицы, список цитированной литературы содержит 125 наименований.

Глава 1. Обзор современной литературы

Раздел 1.1. Методы записи волоконных решёток

Большая часть научных исследований и промышленного развития в области волноводной фотоники в течение последнего десятилетия относится к волоконным решёткам Брэгга (ВБР). В их основе лежит явление брэгговской дифракции на периодических структурах в оптических волокнах [13]. Эти структуры представляют из себя периодическое изменение показателя преломления материала, в котором распространяется электромагнитная волна. Таким образом, может быть достигнут контроль над распространением света: от спектральной и пространственной селективности до изменения скорости распространения сигнала и дисперсионных характеристик среды. Эти явления находят широкое использование в области создания элементов телекоммуникационных систем, лазерных источников и высокоточных датчиков [1-6].

В современной литературе описано множество методов записи волоконных решёток Брэгга. Их можно разделить на две группы:

-внутренние методы записи, продуктом которых являются периодические структуры, известные как «решётки Хилла» [14-15];

-внешние методы записи, продуктом которых являются периодические структуры, оперирующие в диапазоне длин волн, отличающемся от используемого для записи решёток.

Примечательно, что впервые постоянная во времени периодическая структура была получена в 1978 году Канадском Исследовательском Центре связи, в Оттаве, Хиллом и его коллегами в оптическом волокне, легированном германием [15-16]. Модуляция показателя преломления была вызвана наличием стоячей волны вдоль световедущей части волокна длиной 1 см, то есть внутренний метод был применён раньше.

Пример типичной оптической схемы для записи ВБР Хилла приведён на рисунке 1.1. В оригинальной работе [14] использовался аргон-ионный лазер, генерирующий излучение с длинной волны 488 нм. Оно использовалось для возбуждения продольной моды, благодаря чему фоточувствительная сердцевина подвергалась его воздействию. Во избежание нестабильности во время записи необходимо изолировать аргон-ионный лазер от отражённого обратно излучения. Также лазер накачки и волокно были помещены в трубку для термоизоляции. Волна, распространяющаяся вдоль волокна от области ввода излучения, интерферировала с волной, отражённой от сколотого торца волокна (около 4% от падающего на торец излучения), формируя слабую стоячую интерференционную картину в световедущей области образца волокна. Интерференционная картина вызывала периодическую модуляцию показателя преломления в волокне. ВБР, полученные таким способом, обычно имеют длину порядка нескольких десятков сантиметров для достижения необходимой, полезной, дифракционной эффективности вследствие малой модуляции показателя преломления.

Результаты этой записи позволили совершить продвижение в исследовании нелинейных характеристик кварцевых волокон, легированных германием. Более подробные исследования [17] показали, что дифракционная эффективность ВБР растёт пропорционально квадрату интенсивности записывающего излучения, что позволило предположить наличие явления двухфотонного поглощения. Таким образом, так как в первой работе Хилл и его коллеги использовали источник записывающего излучения с центральной длиной волны равной 488 нм, излучение, подходящее для модуляции показателя преломления легированного Ge02 стекла при однофотонном поглощении, лежит в УФ диапазоне.

Внешние методы записи, в свою очередь, могут быть разделены на две категории: голографические и неинтерферометрические методы записи. В зависимости от требуемого механизма модуляции показателя преломления, используются различные типы источников записывающего излучения:

непрерывные, импульсные, с различными спектральными характеристиками. Это, в свою очередь, обуславливает выбор метода записи решёток Брэгга.

Рисунок. 1.1. Типичная схема записи ВБР Хилла с использованием аргон-ионного лазера. На графиках приведены типичные характеристики спектров отражения полученных

таким способом решёток Брэгга.

Внешний метод был продемонстрирован группой авторов во главе с Мельтцем в 1989 году, через одиннадцать лет после результатов записи Хилла [18]. Этот метод показан на рисунке 1.2. Использовалось УФ излучение с центральной длиной волны равной 244 нм как следствие экспериментов, упомянутых выше. Используемый интерферометр является широко применяемым в голографии: в его схеме ультрафиолетовое (УФ) излучение изначально попадает на 50 % светоделитель, а затем полученные пучки сводятся под определённым углом двумя УФ зеркалами. Оптическое волокно (ОВ) располагается в области с максимальной видностью интерференционной картины. Угол подбирается с учётом таких параметров как: желаемая брэгговская длина волны отражения,

эффективный показатель преломления на этой длине волны, длина волны записывающего излучения.

Рисунок. 1.2. УФ интерферометр для записи ВБР с фазовой пластиной в одном из

Существенным отличием и преимуществом данного способа записи перед методом Хилла является возможность выбора центральной длины волны отражения формируемой ВБР в диапазоне от длины волны записывающего излучения до бесконечно большого её значения. Данная схема хорошо подходит для одноимпульсной записи ВБР.

Однако данный метод имеет и недостатки, среди которых особо выделяется чувствительность к механическим вибрациям и турбулентности (большая часть оптического пути проходит по воздуху). Из-за наличия таких деструктивных факторов интерференционная картина деградирует с течением времени, ограничивая запись ВБР короткими экспозициями. Схему необходимо устанавливать на крепкую поверхность, изолированную от вибраций, особенно в целях осуществления длительной записи, а снаружи поместить короб из оргстекла в целях ограничения движения воздушных масс.

плеч.

В данной схеме необходимы два когерентных пучка записывающего излучения, поэтому в качестве светоделителя могут также использоваться как обычная дифракционная решётка, так и более подходящая для схемы записи рельефная дифракционная решётка с специальным профилем. В комбинации с диэлектрическими зеркалами она выступает в качестве делителя и позволяет настраивать брэгговскую длину волны в интерферометре. Видность интерференционной картины не чувствительна к функции распределения пространственной когерентности в пучке лазера, так как интерферирующие лучи выходят из одной точки пучка.

Таким образом, использование маски в качестве светоделительного элемента, подводит к методу записи ВБР в интерферометре Тальбота. На рисунке. 1.3 изображена схема записи ВБР, основанная на его применении. Цилиндрическая линза служит в качестве элемента, позволяющего регулировать плотность энергии в пучке, а блокирующая нулевой порядок дифракции пластина позволяет избавиться от его влияния в формировании дифракционной структуры. Следует также иметь в виду возможность поворота главной оси волокна для получения наклонных решёток, что также является положительным свойством данной схемы.

| ^ цилиндрическая лита

Пучок УФ-излучения

оптическое волокно

Рисунок. 1.3. Метод записи ВБР в интерферометре Тальбота.

Одним из важных преимуществ метода записи в объёмном интерферометре является возможность индуцирования ВБР в ОВ в процессе его вытяжки.

В качестве простого и относительно дешёвого способа записи ВБР выступает контактный метод, называемый также методом фазовой маски. При одноимпульсной записи ВБР отпадает необходимость в использовании виброизоляции и защиты от влияния воздушных потоков. Есть несколько принципиальных моментов, требующих внимания в методе фазовой маски:

-так как пучки интерферируют прямо за поверхностью фазовой маски, для записи ВБР оптическое волокно требуется помещать на её поверхность, что исключает использование метода при вытяжке волокна;

-так как в качестве защитной оболочки обычно применяются покрытия из материалов, непрозрачных для УФ излучения, вышеупомянутую оболочку перед записью ВБР приходится зачищать, что приводит к увеличению времени и усложнению процесса записи, последующему ухудшению механических характеристик оптического волокна;

-в интерференции участвуют все порядки дифракции, в том числе и нулевой, поэтому достичь идеального синусоидального профиля показателя преломления, к сожалению, этот способ не позволяет;

При использовании фазовой маски с достаточно однородным профилем можно также записывать длинные ВБР и решётки с регулируемым профилем показателя преломления (1111), транслируя пучок записывающего излучения вдоль фазовой маски и регулируя плотность энергии в нём.

Принципиальная схема записи методом фазовой маски приведена на рисунке 1.4.

Использование чирпированной фазовой маски позволяет получить ВБР с широким спектром с помощью как контактного метода, так и схемы с интерферометром Тальбота.

Помимо вышеперечисленных существуют другие интерферометрические методы записи ВБР, не нашедшие широкого применения по различным причинам.

Например, метод, основанный на применении интерферометра Ллойда [19], несмотря на малое количество оптических элементов, имеет высокие требования к пространственной когерентности оптического излучения.

Пучок УФ излучения

Рисунок.1.4. Принципиальная схема записи методом фазовой маски с возможностью транслирования пучка записывающего излучения.

Среди неинтерферометрических внешних методов записи основное применение нашёл пошаговый метод [20]. Его основным преимуществом является возможность записывать решётки с любой длиной волны Брэгга и переменным периодом. Регулируя интенсивность записывающего излучения, можно также получить произвольный профиль ПП. Принципиальная схема записи пошаговым методом приведена на рисунке 1.5.

Несмотря на приведённые выше неоспоримые положительные стороны методики, среди основных минусов присутствует острая необходимость точного позиционирования волокна относительно пучка записывающего излучения. Чаще всего для записи пошаговым методом используют фемтосекундный Т1:Ба лазер, позволяющий модулировать показатель преломления в кварцевом стекле без дополнительных легирующих элементов. В этом случае обычно используют микроскопный объектив, а сердцевину волокна располагают в области перетяжки пучка записывающего лазерного излучения. Это обуславливает необходимость

использования дополнительной системы позиционирования, особенно в случае записи ВБР в двулучепреломляющие оптические волокна, так ВБР, записанные этим способом, могут обладать высоким двулучепреломлением [21] и повышенной связью между основной и оболочечными модами [22].

Рисунок 1.5. Принципиальная схема записи ВБР пошаговым методом излучением

фемтосекундного лазера.

Раздел 1.2. Результаты современных работ по записи волоконных

решёток Брэгга

В настоящее время используются все перечисленные методы записи волоконных решёток Брэгга. Это нашло отражение в современных научных публикациях, обзор некоторых из них приведён ниже. Работы можно классифицировать по-разному: с точки зрения вида используемого записывающего излучения; типа волокна; механизмов модуляции показателя преломления; типа дифракционных структур (ВБР с постоянным периодом, чирпированные, аподизированные, длиннопериодные, с фазовым сдвигом); методики записи. В этом труде обзор будет выполнен на основе разделения работ

по типу источника записывающего излучения. Механизмы модуляции показателя преломления будут рассмотрены в следующем разделе.

В настоящее время для достаточно стабильной и высокой модуляции показателя преломления используются несколько источников лазерного излучения УФ диапазона. Для записи решёток Брэгга наиболее часто применяются импульсные эксимерные лазерные системы (ЭЛС). Наибольшее распространение получили ArF и KrF ЭЛС. В то время как германо-силикатные стёкла обладают большей фоточувствительностью к излучению KrF- лазерного излучения с средней длиной волны 248 нм, в работе [23] доказано, что оптические волокна, облученные излучением ArF ЭЛС с средней длиной волны 193 нм, обладают большим пределом прочности на разрыв, что является важным фактором при производстве тензометров на основе ВБР.

В работе [24] авторы записывают ВБР в два основных этапа: сначала используют фазовую маску для записи слабой дифракционной структуры, затем исключают её из схемы для последующего облучения ВБР излучением эксимерного лазера с большей плотностью энергии в пучке. Таким образом, коэффициент отражения решётки Брэгга можно увеличить с 1 % до 96%. Такой эффект, который назвали "seed-amplification effect", как отмечают авторы, также наблюдается при применении KrF ЭЛС, но является более слабым и тяжело контролируемым, чем при применении ArF эксимерного лазера.

В работе [25] авторы успешно записали излучением ArF-эксимерного лазера решётки типа II многоимпульсной записью методом фазовой маски, отметив, что в аналогичных экспериментах с использованием KrF ЭЛС разница в плотностях энергии в пучке между эффективным режимом записи ВБР типа II и границей разрушения ОВ была крайне мала, в то время как использование ArF-эксимерного лазера позволяло также уменьшить повреждения фазовой маски в течение индуцирования дифракционных структур.

В работах [26, 27] авторы используют голографический метод записи ВБР с применением излучения с длиной волны 193 нм. В работе [28]

продемонстрирована высокоэффективная запись ВБР в оптических микроволокнах контактным методом как результат увеличения диаметра области с повышенной фоторефрактивностью, в качестве исходного для вытяжки микроволокна использовалось многомодовое ОВ.

В работе [29] Варжель С.В. и др. демонстрируют результаты высокоэффективной записи ВБР типа II в двулучепреломляющие ОВ с напрягающей эллиптичной оболочкой единичными импульсами ArF ЭЛС. Ниже представлены спектры отражения ВБР, записанных в образец двулучепреломляющего волокна с 18% мол. GeO2 в сердцевине одиночными

л

импульсами длительностью 17 нс с плотностями энергии около 450 мДж/см и

л

500 мДж/см соответственно. У ВБР, чей спектр представлен на рисунке 1.6(а), модуляция показателя преломления около 3.6x10^, а у ВБР, чей спектр представлен на рисунке 1.6 (б),- около 10-4. Увеличение модуляции показателя преломления приводит к уменьшению рабочей области ВБР и, как следствие, к уширению спектра отражения, что, в свою очередь, является причиной наложения пиков отражения мод с ортогональными поляризациями.

Список литературы диссертационного исследования кандидат наук Архипов Сергей Владимирович, 2017 год

Литература

1. Yan Z., Zhou K., Zhang L. In-fiber linear polarizer based on UV-inscribed 45° tilted grating in polarization maintaining fiber // Optics letters. - 2012. - V37. - № 18. -P. 3819-3821.

2. Pureur D., Douay M., Bernage P., Niay P., Bayon J. F. Single-Polarization Fiber Lasers Using Bragg Gratings in Hi-Bi Fibers // Journal of lightwave technology. - 1995. - V.13. - № 3. - P. 350-355.

3. Christopher R., Dennisonm P., Wild M. Superstructured fiber-optic contact force sensor with minimal cosensitivity to temperature and axial strain // Applied optics. -2012. - V.51. - № 9. - P. 1188-1197.

4. Ramakrishnan M., Rajan G., Semenova Y., Farrell G. Overview of fiber optic sensor technologies for strain/temperature sensing applications in composite materials // Sensors. - 2016. - V. 16. - №1. - P.99.

5. Kinet D., Megret P., Goossen K.W., Qiu L., Heider D., Caucheteur C. Fiber Bragg Grating Sensors toward Structural Health Monitoring in Composite Materials: Challenges and Solutions // Sensors. 2014. - V.14. - № 4. - P. 7394-7419.

6. Budinski V., Donlagic D. Fiber-Optic Sensors for Measurements of Torsion, Twist and Rotation: A Review // Sensors. - 2017. - V. 17. - № 3. - P. 443

7. Kashyap R. Fiber Bragg Gratings. San Diego, CA: Academic Press. - 1999. - P. 142.

8. Ероньян М.А. Способ изготовления волоконных световодов, сохраняющих поляризацию излучения. Патент Российской Федерации. - 2000. - № 2 155 359

9. Tokarev A.V., Anchutkin G.G., Varzhel S.V., Gribaev A.I., Kulikov A.V., Meshkovskiy I.K., Rothhardt M., Elsmann T, Becker M, Bartelt H. UV-transparent fluoropolymer fiber coating for the inscription of chirped Bragg gratings arrays // Optics & Laser Technology. - 2017. - V. 89. - P. 173-178.

10. Varzhel' S.V., Mun'ko A.S., Konnov K.A., Gribaev A.I., Kulikov A.V. Recording Bragg gratings in hydrogenated birefringent optical fiber with elliptical stress cladding // Journal of Optical Technology. - V. 83. - № 10. - P. 638-641.

11. Varzhel' S.V., Kulikov A.V., Meshkovskii I.K., Strigalev V.E. Recording Bragg gratings in a birefringent optical fiber with a single 20-ns pulse of an excimer laser // Journal of Optical Technology. - 2012. - V. 79. - № 4. - P. 257-259.

12. Lavrov S.V., Plotnikov M.Y., Aksarin S.M., Efimov M.E., Shulepov V.A., Kulikov A.V., Kireenkov A.U. Experimental investigation of the thin fiber-optic hydrophone array based on fiber Bragg gratings // Optical Fiber Technology. - 2017. -V. 34. - P. 47-51.

13. Васильев С.А., Медведков О.И., Королев И. Г., Божков А. С., Курков А. С., Дианов Е. М. Волоконные решетки показателя преломления и их применение // Квантовая электроника. - 2005. - Т. 35. - № 12. - С. 1085-1103

14. Hill K.O., Fujii Y., Johnson D.C., Kawasaki B.S. Photosensitivity in optical waveguidesApplication to reflection filter fabrication // Applied Physics Letters. - 1978.

- V. 32. - № 10. - P.647-649

15. Hill K.O., Malo B., Bilodeau F., Johnson D.C. Photosensitivity in optical fibers. // Annual Review Material Science. - 1993. - V. 23. - P.125-158

16. Kawasaki B.S., Hill K. O., Johnson D. C., Fujii Y. Narrow-band Bragg reflectors in optical fibers // Optics Letters. - 1978. - V. 3. - № 2. - P. 66-68

17. Lam D.K.W., Garside B.K.. Characterization of single-mode optical fiber filters // Applied Optics. - 1981. - V. 20. - № 3. - P.440-445

18. Meltz G., Morey W.W., Glenn W.H. Formation of Bragg gratings in optical fibers by a transverse holographic method // Optics Letters. - 1989. - V.14. - № 15. -P. 823-825

19. Kameyama A., Katto M., Yokotani A. A simplified fabrication technique for tilted fiber Bragg grating for the simultaneous measurement of refractive index and temperature of liquids // Journal of Laser Micro/Nanoengineering. - 2014. - V. 9. - № 3.

- P. 230-233.

20. Martinez A., Khruschev I.Y., Bennion I. Direct instription of Bragg gratings in coated fibers by an infrared femtosecond laser // Optics Letters. - 2006. - V. 31. -№ 11.

- P.1603-1605

21. Chah K., Kinet D., Wuilpart M., Megret P., Caucheteur C. Femtosecond-laser-induced highly birefringent Bragg gratings in standart optical fiber // Optics letters 2013. - V. 38. - № 4. - P. 594-596

22. Grenier J.R., Fernandes L.A., Herman P.R. Femtosecond laser writing of optical edge filters in fused silica optical waveguides // Optics Express. - 2013. - V. 21. - № 4. -P.4493-4502

23. Feced R., Roe-Edwards M.P., Kanellopoulos S.E., Taylor N.H., Handerek V.A. Mechanical strength degradation of UV exposed optical fibres // Electronics Letters. -1997. - V.33. - № 2. - P.157-159

24. Dyer P.E., Farley R.J., Giedl R., Byron K.C. Amplification of fibre Bragg grating reflectivity by post-writing exposure with a 193 nm ArF laser // Electronics Letters. -1994. - V. 30. - № 14. - P.1133-1134

25. Dyer P.E., Farley R.J., Giedlv, Byron K.C. High reflectivity fibre gratings produced by incubated damage using a 193 nm ArF laser // Electronic Letters. - 1994. -V. 30. - № 11. - P.860-862

26. Chuan L., Yang L., Sheng W., Qing-tang S., Cai-Wen H. Changing photo-written Bragg wavelength of fiber gratings via one phase mask and four mirrors // Optics and Laser Technology. - 2004. - V.36. - P.459-461

27. Dyer P.E., Farley R.J., Giedl R.. Analysis and application of a 0/1 order Talbot interferometer for 193 nm laser grating formation // Optics Communications. - 1996. -V.128. - P.98-107

28. Yang Ran, Long Jin, Yan-Nan Tan, Li-Peng Sun, Jie Li, Bai-Ou Guanro Strong Bragg grating insctription in microfibers with 193 nm excimer laser // Imaging and Applied Optics Technical Digest. - 2012. - Paper JW2A.4

29. Varzhel' S. V., Petrov A. A., Gribaev A. I., Palanjyan D. A., Konnov K. A. HighPerformance Fiber Bragg Gratings Exposed by a Single 17-ns Excimer Laser Pulse in Birefringent Optical Fiber with an Elliptical Stress Cladding // Fundamentals of LaserAssisted Micro- and Nanotechnologies. - 2013. - Proceedings. - V. 9065. -Paper 90650H

30. Quan Liu, Jianhong Wu, Weipeng Yang. Fabrication of the linearly chirped phase mask for working in 248 nm wavelength /// International Conference on Optical Instruments and Technology: Microelectronic and Optoelectronic Devices and Integration. Procedings of SPIE. - 2008. -V. 7158. - Paper 71580F

31. Malo B., Johnson D.C., Bilodeau F., Albert J., Hill K.O. Single-excimer pulse writing of fiber gratings by use of zero-order nulled phase mask: grating spectral response and visualization of index perturbations // Optics Letters. - 1993. - V. 18. -№ 15.- P. 1277-1279

32. Hill K.O., Malo B., Bilodeau F., Johnson D.C., Albert J. Bragg gratings fabricated in monomode photosensitive optical fiber by UV exposure through a phase mask // Applied Physics Letters. - 1993. - V. 62. - № 10. - P.1035-1037

33. Ho Sze Phing, Jalil Ali, Rosly Abdul Rahman, Saktioto. Growth dynamics and characteristics of fabricated Fiber Bragg Grating using phase mask method // Microelectronics Journal. - 2009. - V. 40. - P. 608-610

34. Oliveira V., Muller M., Kalinowski H.J. Bragg gratings in standard nonhydrogenated fibers for high-temperature sensing // Applied Optics. - 2011. - V. 50. - № 25. - P.E55-E58

35. Zhengtong Wei, Nuan Jiang Zhangqi Song, Xueliang Zhang, Zhou Meng. KrF excimer laser-fabricated Bragg grating in optical microfiber made from pre-etched conventional photosensitive fiber // Chinese Optics Letters. - 2013. - V. 11. - № 4. -P.040603

36. Meshkovskiy I.K., Strigalev V.E., Kulikov A.V., Varzhel' S.V. Bragg gratings induced in birefringent optical fiber with an elliptical stress cladding // Journal of photonics. - 2013. - V.2013. - Article ID 936036

37. Bartelt H., Schuster K., Unger S., Chojetzki C., Rothhardt M., Latka I. Singlepulse fibre Bragg gratings and specific coatings for use at elevated temperatures // Applied Optics. - 2007. - V. 46. - № 17. - P. 3417-3424

38. Lindner E., Chojetzki C., Bruckner S., Becker M., Rothhardt M., Bartelt H. Thermal regeneration of fiber Bragg gratings in photosensitive fibers // Optics Express.

- 2009. - V.17. - № 25. - P.12523-12531

39. Chojetzki C., Rothhardt M., Ommer J., Unger S., Schuster K., Mueller H.-R. High-reflectivity draw-tower fiber Bragg gratings-arrays and single gratings of type II // Optical Engineering. - 2005. - V.44. - № 6. - P. 060503-1-2

40. Jcdrzejewski K., Lewandowski L., Helsztynski J., Jasiewicz W. Bragg gratings in optical fibers made by the phase mask method // Lightguides and their applications II. Proceedings of SPIE. - 2004. - V. 5576. - P.45

41. Mihailov S.J., Smelser C.W., Lu P., Walker R.B., GrobnicD., DingH., Henderson G. Fiber Bragg gratings made with a phase mask and 800-nm femtosecond radiation // Optics Letters. - 2003. - V.28. - №12. - P.995-997

42. Smelser C.W., Bilodeau F., Malo B., Grobnic D., Mihailov S.J. Novel phase mask apparatus for "through the jacket" inscription of FBG's in unloaded SMF-28 fiber // OSA/BGPP. - 2010. - Paper BThD3.

43. Yuhua Li, Minwei Yang, Changrui Liao, Dongning Wang. Prestressed fiber bragg grating with high temperature stability // Journal of lightwave technology. - 2011.

- V. 29. - № 10. - P.1555-1559

44. Yuhua Li, Minwei Yang, D. N. Wang, J. Lu, T. Sun, K. T. V. Grattan. Fiber Bragg gratings with enhanced thermal stability by residual stress relaxation // Optics Express. - 2009. - V. 17. - № 22. - P.19785-19790

45. Bernier M., Sheng Y., Vallée R. Ultrabroadband fiber Bragg gratings written with a highly chirped phase mask and Infraredfemtosecond pulses // Optics Express. - 2009. -V. 17. - № 5. - P.3285-3290

46. Voigtlander C., Becker R.G., Thomas J., Singh D.R.A., Tunnermann A., Nolte. S. Ultrashort pulse inscription of tailored fiber Bragg gratings with a phase mask and a deformed wavefront // Optical Materials Express. - 2011. - V.1 - № 4. - P.633-642

47. Smelser C.W., Grobnic D., Mihailov S.J. High Temperature Stable Fiber Bragg Gratings in hydrogen loaded all-silica core Fiber // OSA Technical Digest (CD). Optical Society of America. - 2009. - Paper FTuD7

48. Загорулько К.А., Крюков П.Г., Дианов Е.М., Драгомир А., Никогосян Д.Н. Запись брэгговских решёток в одномодовых световодах с помощью УФ фемтосекундного излучения // Квантовая электроника. - 2003. - Т. 33. - № 8. -С.728-730

49. Xia Fang, X. Y. He, C. R. Liao, Minwei Yang, D. N. Wang, Ying Wang. A new method for sampled fiber Bragg gratingfabrication by use of both femtosecond laser andCO2 laser // Optics Express. - 2010. - V. 18. - № 3. - P.2646-2654

50. Smelser C.W., Mihailov S.J., Grobnic D. Formation of Type I-IR and Type II-IR gratings with an ultrafast IR laser and a phase mask // Optics Express. - 2005. -V. 13. -№ 14. - P.5377-5386

51. Kelleher P., Nokogosyan D.N. Inscription of narrow-band fibre Bragg gratings with 264 nm femtosecond pulses // Optical fiber technology. - 2010. - V. 16. -P.212-216

52. Mihailov S.J., Grobnic D., Walker R.B., Smelser C., Cuglietta G., Graver T., Mendez A. Bragg grating writing through the polyimide coating of high NA optical fibres with femtosecond IR radiation // Optics Communications. - 2008. - V. 281. -P.5344-5348

53. Grobnic D., Mihailov S.J., Smelser C.W., Walker R.B., Ding H. Femtosecond induced Bragg gratings in silica and exotic optical fibers // OSA / BGPP. - 2010. -Paper BWA1

54. Jiawei Shi, Yuhua Li, Shuhui Liu, Haiyan Wang, Ningliang Liu, Peixiang Lu. Bandwidth-narrowed Bragg gratings inscribed in double-cladding fiber by femtosecond laser // Optics Express. - 2011. - V. 19. - № 3. - P.1734-1742

55. Bernier M., El-Amraoui M., Couillard J. F., Messaddeq Y., Vallée R. Writing of Bragg gratings through the polymer jacket of low-loss As2S3 fibers using femtosecond pulses at 800 nm // Optics Letters. - 2012. - V. 37. - № 18. - P. 3900-3902

56. Chao Chen, Yong-Sen Yu, Rui Yang, Chuang Wang, Jing-Chun Guo, Yang Xue, Qi-Dai Chen, Hong-Bo Sun. Reflective Optical Fiber Sensors Based on Tilted Fiber Bragg Gratings Fabricated With Femtosecond Laser // Journal of lightwave technology.

- 2013. - V.31. - №3. - P.455-460

57. Jun He, Yiping Wang, Changrui Liao, Qiaoni Wang, Kaiming Yang, Bing Sun, Guolu Yin, Shen Liu, Jiangtao Zhou, Jing Zhao. Highly birefringent phase-shifted fiber Bragg gratings inscribed with femtosecond laser // Optics Letters. - 2015. - V. 40. -№ 9

- P.2008-2011

58. Paek U.C., Kurkjan C.R. Calculation of cooling rate and induced stresses in drawing of optical fibers // Journal of the American ceramic society. - 1975. - V. 58. -№ 7-8. - P.330-335

59. Wissuchek D. J., Ponader C.W., Price J.J. Analysis of Residual Stress in Optical Fiber // Part of the SPIE Conference on Optical Fiber Reliability and Testing. - 1999. -SPIE V. 3848. P.34

60. Dostovlatov A.V., Wolf A.A., Parygin A.V., Zyubin V.E., Babin S.A. Femtosecond point-by-point inscription of Bragg gratings by drawing a coated fiber through ferrule // Optics Express. - 2016. - V. 24. - № 15. - P.16232-16237

61. Williams R.J., Jovanovic N., Marshall G.D., Smith G.N., Steel M. J., Withford M.J. Optimizing the net reflectivity of point-by-point fiber Bragg gratings: the role of scattering loss // Optics Express. - 2012. - V. 20. - № 12. - P.13451-13456

62. Y. Lai, K. Zhou, K. Sugden, I. Bennion. Point-By-Point Inscription of Sub-Micrometer Period Fiber Bragg Gratings // OSA / CLEO/QELS. - 2008. -Paper CTuU2

63. Kalli K., Allsop T., Koutsides C., Davies E., Webb D. J., Zhang L. Femtosecond Laser Inscription of Fiber Bragg Gratings with Low Insertion Loss and Minor Polarization Dependence // OSA / BGPP. - 2010. - Paper BMA3

64. Congzhe Zhang, Yuanhong Yang, Chao Wang, Changrui Liao, Yiping Wang. Femtosecond-laser-inscribed sampled fiber Bragg grating with ultrahigh thermal stability // Optics Express. - 2016. - V. 24. - № 4. - P.3981-3988

65. Florea C., Sanghera J.S., Aggarwal I.D. Direct-write gratings in chalcogenide bulk glasses and fibers using a femtosecond laser // Optical Materials. - 2008. - V.30. -P.1603-1606

66. Geernaert T., Kalli K., Koutsides C., Komodromos M., Nasilowski T., Urbanczyk W., Wojcik J., Francis Berghmans, Hugo Thienpont. Point-by-point fiber Bragg grating inscription in free-standing step-index and photoniccrystal fibers using near-IR femtosecond laser // Optics Letters. - 2010. - V.35. - № 10. - P.1647-1649

67. Aslund M.L., Jovanovic N., Groothoff N., Graham C.J., Marshall D., Jackson S.D., Fuerbach A., Withford M.J. Optical loss mechanisms in femtosecond laser written point-by-point fibre Bragg gratings // Optics Express. - 2008. - V. 16. - № 18. -P.14248-14254

68. Becker M., Bergmann J., Bruckner S., Franke M., Lindner E., Rothhardt M.W., Bartelt H. Fiber Bragg grating inscription combining DUV sub-picosecondlaser pulses and two-beam interferometry // Optics Express. - 2008. - V. 16. - № 23. -P.19169-19178

69. Becker M., Bergmann J., Bruckner S., Lindnera E., Rothhardt M., Schuster K., Kobelke J., Unger S., Bartelt H., Fernandes L.A., Marques P.V.S. Fiber Bragg Grating Inscription with DUV Femtosecond Exposure and Two Beam Interference // Photonics North. - 2009. - Proc. of SPIE. - V. 7386. - Paper 73862Y

70. Becker M., Elsmann T., Latka I., Rothhardt M., Bartelt H. Chirped Phase Mask Interferometer for Fiber Bragg Grating Array Inscription // Journal of lightwave technology. - 2015. - V. 33. - № 10. - P.2093-2098

71. Becker M., Buckner S., Lindner E., Leich M., Rothhardt M., Bartelt H. Fiber Bragg Grating Inscription With Ultraviolet Femtosecond Radiation and Two Beam Interference in Germanium-Free Fibers // OSA / BGPP/ Sensors. - 2010. -Paper JThA26

72. Becker M., Bruckner S., Lindner E., Rothhardt M., Unger S., Kobelke J., Schuster K., Bartelt H. Fiber Bragg Grating Inscription with UV Femtosecond Exposure

and Two Beam Interference for Fiber Laser Applications // Photonics North. - 2010. -Proc. of SPIE V.7750. - Paper 775015

73. Frejlich J. Photorefractive Materials: Fundamental Concepts, Holographic Recording and Materials Characterization / 2007. - P.5-18

74. Hibino Y., Hanafusa H. Defect structure and formation mechanism of drawinginduced absorption at 630 nm in silica optical fibers // Journal of Applied Physics. - 1986. - V. 60. - P.1797-1801

75. Hibino Y., Hanafusa H. ESR Study on E'-Centers Induced by Optical Fiber Drawing Process. Japanese Journal of Applied Physics. - 1983. - V. 22. - № 12. -P.L766-L768

76. Stapelbroek M., Griscom D.L. Oxygen-associated trapped-hole centers in high-purity fused silica // Journal of Non-Crystalline Solids. - 1979. - V. 32. - № 1-3. -P.313-326

77. Friebele E. J., Griscom D. L., G. H. Sigel Jr. Defect centers in a germanium doped silicacore optical fiber // Journal of Applied Physics. - 1974. - V.45. -P.3424-3428

78. Malo B., Albert J., Bilodeau F., Kitagawa T., Johnson D. C. et al. Photosensitivity in phosphorus doped silica glass and optical waveguides // Applied Physics. Letters. -1994. - V. 65. - P.394-396

79. Hosono H., Abe Y. Nature and origin of the 5-eV band in SiO2:Ge02 glasses // Physical Review. - 1992. - V. 46. - № 18. - P. 11445-11451

80. Hand D. P., Russell P. St. J. Photoinduced refractive-index changes in germanosilicate fibers // Optics Letters. - 1990. - V.15. - №2. - P.102-104

81. Janer C., Rivas L.M., Rubio R.M., Galo J.L., Navarro L., Carballar A. Ge-doped silica fibers: modelling of photosensitivity // Photonic Applications in Nonlinear Optics, Nanophotonics, and Microwave Photonics. - 2005. - Proc. of SPIE Vol. 5971. -Paper59710L

82. Nishii J., Fukumi K., Yamanaka H. Photochemical reactions in GeO2-SiO2 glasses induced by ultraviolet irradiation: Comparison between Hg lamp and excimer laser // Physical Review. - 1995. - V. 52. - №3. - P.1661-1665

83. Nishii J., Kintaka K. Pair generation of Ge electron centers and self-trapped hole centers in GeO2-SiO2 glasses by KrF excimer-laser irradiation // Physical Review. -1999. - V. 60. - №10. - P.7166-7169

84. Fujimaki M., Yagi K., Ohki Y. Laser-power dependence of absorption changes in Ge-doped SiO2 glass induced by a KrF excimer laser // Physical Review. - 1996. -V. 53. - №15. - P.9859-9862

85. Fujimaki M., Watanabe T., Katoh T., Kasahara T., Miyazaki N., Ohki Y. Structures and generation mechanisms of paramagnetic centers and absorption bands responsible for Ge-doped SiO2 optical-fiber gratings // Physical Review. - 1998. - V. 57. - №7. - P.3920-3926

86. Bernardin J.P., Lawandy N.M. Dynamic of the formation of Bragg gratings in germanosilicate optical fibers // Optics Communications. - 1990. - V. 79. - № 3-4. -P.194-199

87. Tsai T.-E., Williams G.M., Friebele E.J. Index structure of fiber Bragg gratings in Ge-SiO2 fibers // Optics Letters. - 1997. - V. 22. - № 4. - P. 224-226

88. Неуструев В. Б. Электрострикционный механизм образования брэгговской решётки в германосиликатных световодах // Квантовая электроника. - 2001. -Т. 31. - № 11. - С.1003-1006

89. Окоси Т. и др. Волоконно-Оптические датчики / Ленинград. Энергоатомиздат. - 1991. - С.133-247

90. Francis T.S., Yu. Shizhuo Yin. Fiber Optic Sensors / The Pennsylvania State University. - 2002. - P.14-293

91. Krawarik P.H., Watkins L.S. Fiber geometry specifications and its relation to measured fiber statistics // Applied Optics. - 1978. - V. 17. - № 24. - P.3984-3989

92. Shibata N., Sasaki Y., Okamoto K., Hosaka T. Fabrication of polarization-maintaining and absorption-reducing fibers // Journal of Lightwave Technology. - 1983. - V.LT-1. - №1. - P.38-43

93. Mitschke F. Fiber Optics Physics and Technology. Second edition / Berlin. Springer. - 2016. - P.76

94. Аксарин С.М., Архипов С.В., Варжель С.В., Куликов А.В., Стригалев В.Е. Исследование зависимости параметров анизотропных одномодовых волоконных световодов от диаметра намотки // Научно-Технический вестник информационных технологий, механики и оптики. - 2013. - Т.88. - № 6. - С. 22-26

95. Carrara S.L.A., Kim B.Y., Shaw H.J. Elasto optic alignment of birefringent axes in polarization holding optical fiber.// Optics Letters. - 1986. - V. 11. - №7. - P.470-472

96. Bush S. et al. System for joining polarization-maintaining optical fiber waveguides. - US Patent. - № 20040258370 A1

97. Sasaki Y. Shibata N., Noda J. Splicing of single-polarisation fibres by an optical short-pulse method // Electronics Letters. - 1982. - V.18. - № 23. - P. 997-999

98. Walker G.R., Walker N.G. Alignment of polarisation-maintaining fibres by temperature modulation // Electronics letters. - 1987. - V.23. - № 13. - P. 689-691

99. Kato Y. Fusion splicing of polarization preserving fibers // Applied Optics. -1985. - V. 24. - №15. - P.2346-2350

100. Takada K., Chida K., Noda J. Precise methods for angular alignment of birefringent fiber based on an interferometric technique with broadband source // Applied Optics. - 1987. - V. 26. - № 15. - P. 2979-2987

101. Aniano J.B. System for determing birefringent axis in polarization maintaining optical fiber. - US Patent. - № 5317575. 1994.

102. Watkins L.S. Scattering from side-illuminated clad glass fibers for determination of fibre parameters // Journal of the optical society of America. - 1974. - V. 64. - № 6. -P.768-772

103. Smithgall D.H., Watkins L.S., Frazee R.E. Jr., High-speed noncontact fibre-diameter measurement using forward light scattering // Applied Optics. - 1977. - V. 16. - № 9. - P.2395-2402

104. Ероньян М.А., Комаров А.В., Кондратьев Ю.Н., Ромашова Е.И., Серков М.М., Хохлов А.В. Тонкие анизотропные одномодовые волоконные световоды с эллиптической напрягающей оболочкой // Оптический журнал. - 2000. - Т. 67. -№ 10. - С. 104-105

105. Буреев С.В., Дукельский К.В., Ероньян М.А., Злобин П.А., Комаров А.В., Левит Л.Г., Страхов В.И., Хохлов А.В. Технология крупногабаритных заготовок анизотропных одномодовых световодов с эллиптической оболочкой // Оптический журнал. - 2007. - Т. 74. - № 4. - С. 85-87

106. С.В. Буреев, И.К. Мешковский, Е.Ю. Уткин, К.В. Дукельский, М.А. Ероньян, А.В. Комаров, Е.И. Ромашова, М.М. Серков, М.А. Бисярин. Минимизация оптических потерь в анизотропных одномодовых световодах с эллиптичной борогерманосиликатной оболочкой // Оптический журнал. - 2012. -Т. 79. - №.7. - С.70-74

107. Сиренко Ю.К, Сухаревский И.В., Сухаревский О.И., Яшина Н.П. Фундаментальные и прикладные задачи теории рассеяния электромагнитных волн / Крок. - 2000. - C.344

108. COMSOL 5.2 Multiphysics Wave Optics Module Users Guide. - P. 48.

109. Walter F. Using Perfectly Matched Layers and Scattering Boundary Conditions for Wave Electromagnetics Problems [электронный ресурс] Режим доступа: https://www.comsol.com/blogs/using-perfectly-matched-layers-and-scattering-boundary-conditions-for-wave-electromagnetics-problems/

110. Brückner V. To the use of Sellmeier formula //Senior Experten Service (SES) Bonn and HfT Leipzig, Germany. - 2011.

111. Schaffer C.B., Brodeur A., Mazur E. Laser-induced breakdown and damage in bulk transparent materials induced by tightly focused femtosecond laser pulses // Meas. Sci. Technol. - 2001. - V. 12. - P. 1784-1794

112. Петров А.А., Варжель С.В., Куликов А.В., Паланджян Д.А., Грибаев А.И., Коннов К.А. Запись решеток Брэгга ArF эксимерным лазером в анизотропном оптическом волокне // Известия высших учебных заведений. Приборостроение. -2014. - Т. 57. - № 6. - С. 31-36

113. Варжель С.В., Куликов А.В., Захаров В.В., Асеев В.А. Одноимпульсная запись и визуализация волоконных решеток Брэгга типа II // Научно-технический вестник информационных технологий, механики и оптики. - 2012. - Т. - 81. - № 5. -С. 25-27

114. Варжель С.В., Куликов А.В., Мешковский И.К., Стригалев В.Е. Запись брэгговских решеток в двулучепреломляющем оптическом волокне одиночным 20-нс импульсом эксимерного лазера // Оптический журнал. - 2012. - Т. 79. - № 4. -С. 85-88

115. Варжель С.В., Куликов А.В., Асеев В.А., Брунов В.С., Калько В.Г., Артеев

B.А. Запись узкополосных волоконных брэгговских отражателей одиночным импульсом эксимерного лазера методом фазовой маски // Научно-технический вестник информационных технологий, механики и оптики. - 2011. - Т. 75. - № 5. -

C. 27-30

116. Snyder A.W., Love J.D. Optical Waveguide Theory. Chapman-Hall, London. -1983. - P.214

117. Kogelnik H., Shank C.W., Coupled wave theory of distributed feedback lasers // Journal of Applied Physics. - 1972. - V. 43. - P. 2327-2335

118. Matsuhara M., Hill K.O., Watanabe T., Optical waveguide filters: Synthesis // Journal of the Optical Society of America. - 1975. - V. 65. - № 7. - P.804-809

119. Kashyap R. Fiber Bragg Gratings. San Diego, CA: Academic Press. - 1999. -P.119-184

120. Huynh T. L. Dispersion in photonic systems / Technical report MECSE-10-2004. Dept. of Electrical and computer systems engineering. Monash University. Clayton. Australia. - 2004

121. Brückner V.: Elements of Optical Networking / Springer Fachmedien Wiesbaden GmbH:Vieweg.Teubner Verlag. - 2011

122. Just F., Spittel R., Bierlich J., Grimm S., Jager M., Bartelt H.. The influence of the fiber drawing process on intrinsic stress and the resulting birefringence optimization of PM fibers // Optical Materials. - 2015. - V. 42. - P.345-350

123. Kashyap R. Fiber Bragg Gratings. San Diego, CA: Academic Press. - 1999. -P. 124

124. Yamada M., Sakuda K. Analysis of almost periodic distributed feedback slab waveguides via a fundamental matrix approach // Applied Optics. - 1987. - V.16. -P.3474-3478

125. Belai O.V., Frumi L.L., Podivilov E.V., Shapiro D.A. Efficient numerical method of the fiber Bragg grating synthesis // Journal of the Optical Society of America. - 2007. - V. 27. - № 7. - P.1451-1457