Экспериментальное исследование характеристик усиления, разработка вопросов управления параметрами излучения и численное моделирование импульсного химического ДF-CО2 лазера тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.17, кандидат физико-математических наук Бравый, Борис Григорьевич

• Бравый, Борис Григорьевич
• кандидат физико-математических наук
• 1983

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Бравый, Борис Григорьевич

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР."

§1. Основные результаты исследования COg лазеров в режиме усиления. II

§2. Численный анализ кинетики импульсного химического ®Р-С0£ лазера.

§3. Управление параметрами излучения лазера.

ГЛАВА II. ОПИСАНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ УСТАНОВКИ

ГЛАВА . ИССЛЕДОВАНИЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК »£-С02 УСИЛИТЕЛЯ.

§1. Определение степени диссоциации молекул

2 в смеси SJP-COg лазера.

§2. Определение угловой расходимости излучения iDS-COg лазера.

§3. Измерение ненасыщенного коэффициента усиления.

§4. Исследование выходных характеристик

SDP-COg лазера в режиме насыщенного длинного ^ ^ин.4 ) импульса.

§5. Исследование SJP-COg усилителя в режиме насыщенного усиления импульсов длительностью 100*150 не

§6. Определение поступательной температуры активной среды в максимуме инверсии.

ГЛАВА 1У. ЧИСЛЕННЫЙ АНАЛИЗ РАБОТЫ ИМПУЛЬСНОГО

ХИМИЧЕСКОГО ££-С02 ЛАЗЕРА.

§1. Кинетическое описание химической реакции.

- 3

§2. Кинетика миграции колебательной энергии в системе 3)? - COg.

§3. Уравнение для интенсивности излучения

§4. Результаты расчета характеристик импульсного 9)£-СС>2 лазера. Сравнение с экспериментальными данными. Обсуждение.

ГЛАВА У. УПРАВЛЕНИЕ ПАРАМЕТРАМИ ИЗЛУЧЕНИЯ

ФР-С02 ЛАЗЕРА.

§1. Лазер с внутрирезонаторным дифракционным экраном (ЛВДЭ).

§2. Работа S^S-COg лазера в пичковом режиме.

ВЫВОДЫ.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Экспериментальное исследование характеристик усиления, разработка вопросов управления параметрами излучения и численное моделирование импульсного химического ДF-CО2 лазера»

при инициировании скользящим разрядом ). Такое же высокое значение энергосъема ( 70 дж/(л»атм)) достигнуто и при инициировании импульсными ламшми /12/. Достижение столь высоких удельных параметров поставило SP-COg лазер в число наиболее мощных лазеров.

За время, прошедшее с запуска первого IftP-COg лазера, были проведены разнообразные исследования, накоплен большой экспериментальный материал, касающийся как энергетических характеристик этого лазера, работающего в режиме генератора, так и измерения констант скорости элементарных процессов, происходящих в лазерной среде ( см. например /13,14/). На базе теоретического анализа кинетики элементарных процессов в лазерной среде и все более полного знания констант скорости этих процессов были выполнены за это время многочисленные расчеты характеристик ФР-СС^ лазера. Анализ расчетов показывает, что можно с удовлетворительной точностью прогнозировать работу лазера. Вместе с тем, нельзя не отметить, что еще рано считать до конца понятными все особенности поведения основных характеристик S^P-COg лазеров. Это связано с тем, что в такой сложной, многопараметрической системе, как (DP-COg лазер, недостаточно ясны еще некоторые вопросы. Не выяснен до сих пор, например, механизм релаксации молекул COg в условиях сильного отклонения от равновесия, а такие условия реализуются в импульсных SP-CC^ лазерах даже при умеренном инициировании. Существует большой разброс между экспериментально определенными константами скорости колебательного обмена между нижними уровнями симметричной и деформационной мод молекулы COg, отсутствуют прямые измерения времени внутримодового V-Vобмена. Это определяет разнообразие подходов к описанию релаксации и обмена колебательной энергии в молекуле COg. Необходимо отметить также отсутствие совпадения расчетных и экспериментальных энергосъемов вблизи порога генерации, где корректность применения в расчете общепринятой модели колебательных температур не вызывает сомнений.

Если экспериментальному исследованию работы ЭДР-СС^ лазера в режиме генератора уделяется достаточное внимание, то этого нельзя сказать об исследованиях работы SfrP-COg лазера в режиме усилителя. Можно указать лишь три работы, посвященные экспериментальному исследованию SJlP-COg лазера в режиме усилителя: /15/ - длительность усиливаемого импульса 4 не, /16/ - 150 не и /II/ - 10 мкс. Поскольку развитие мощных COg лазерных систем ведется в направлении разработки систем, состоящих из задающего генератора, определяющего спектральный состав излучения и его расходимость, и усилителя ( или каскада усилителей ), то возникает необходимость в более детальном исследовании энергетических характеристик ^S-COg усилителя. Следует обратить внимание на то, что вопрос о максимальном энергосъеме SlP-COg усилителя, работающего на смеси $2 »'COg,0g,Не атмосферного давления, при усилении импульсов излучения длительностью ~100 не тесно связан с вопросом о распределении населенностей колебательных состояний молекулы COg в сильно неравновесных условиях, и исследование энергетических характеристик усилителя может дать сведения ( хоть и косвенные ) о реальном распределении.

Развитие техники мощных импульсных химических лазеров поставило на повестку дня разработку вопросов управления характеристиками излучения этих лазеров ( длительность импульса излучения, спектр генерации и др.). Подобные вопросы уже давно поставлены и решаются для многих других типов лазерных систем. В принципе, некоторые из известных подходов могут быть использованы и в химических лазерах. Однако, химическая агрессивность активной среды, развиваемые в процессе химической реакции высокие температуры и давления и ряд других побочных явлений ( например, оптическая неоднородность пограничной зоны между активной средой и окружающим пространством в безоконных химических лазерах ) делают проблематичным использование многих традиционных методов управления характеристиками излучения. С другой стороны, достижение в импульсных химических лазерах высоких значений коэффициентов усиления позволяет предлагать для них либо новые подходы, либо упрощать известные методы управления.

Настоящая диссертация посвящена экспериментальному исследованию энергетических характеристик импульсного химического GOg усилителя, как в режиме усиления импульсов излучения длительностью да150 не, так и в режиме усиления импульсов, длительность которых сравнима со временем жизни инверсии ( 2*5 мке ); разработке некоторых вопросов управления длительностью и спектром импульса излучения ©P-COg лазера на базе предлагаемой оптической схемы лазера с внутрирезона-торным дифракционным экраном и расчету энергетических характеристик лазера как в режиме генератора, так и в режиме накопления инверсии и усиления с последующим сравнением расчетных данных с большой совокупностью экспериментальных результатов по всем перечисленным режимам, работы импульсного i^-COg лазера.

Диссертация состоит из введения и пяти глав. В главе I

Заключение диссертации по теме «Химическая физика, в том числе физика горения и взрыва», Бравый, Борис Григорьевич

Результаты исследования расходимости излучения С02 генератора приведены на рис.8, из которого видно, что расходимость на полувысоте керна составляет 29 ( кривая I ) и в этом угле лежит ~30% всей энергии излучения ( кривая 2), а "хвосты" простираются до 20^43°. Такое широкое угловое распределение обязано существованию так называемых "шепчущих" мод сложного резонатора, образованного стенками реактора и зеркалами /81/. Введение внутрь реактора диафрагм 5 ( рис.2 ) диаметром d=3 см, которые исключают возможность отражения от стенок реактора, уменьшило расходимость до 20К « ю' и 2^40' ( кривая 3, рис. 8 ) и тем самым увеличило угловую яркость излучения в несколько раз без существенных потерь в удельном энергосъеме.

Отметим, что расходимость излучения в керне на порядок превышает дифракционную расходимость: 20^» ^ ~ i' • Столь сильное превышение можно объяснить, например, многомодовым характером излучения, для которого ( см. /81/, стр.120 ): где 6nL - неактивные потери (• 6"п =7 •ICP^cm""'" /48/, L =85см ), К =0,3 - коэффициент отражения выходного зеркала, LP=200см -длина резонатора. Как видно, вычисленное значение согласуется с экспериментально определенным.

Для выяснения вопроса о том, только ли многомодовым характером излучения определяется расходимость 3)Р-С02 лазера были проведены эксперименты по изучению зависимости энергии t,o

60 лл во 29, минут

Рис.8. Угловое распределение излучения лазера Е (2) и его плотности dE/dS (1,3) в дальней зоне и зависимость средней плотности энергии E/S от расстояния % в ближней зоне (4,5) для реактора диаметром 3,5 см без диафрагм (1,2,5) и с диафрагмами диаметром 3 см (3,4). излучения лазера Е в режиме свободной генерации от угла разъ-юстировки У зеркал резонатора. Результаты экспериментов представлены на рис.9 : А - реактор лазера без диафрагм (кривая I ), • и в - с установленными внутри реактора диафрагмами ( кривая 2 ). Энергия излучения падает до 0 при угле разъюстировки =40' для кривой I и f0=25f для кривой 2. Генерация при столь больших углах разъюстировки % ( кривая I ) обусловлена на наш взгляд влиянием стенок реактора. Различие же между кривыми I и 2 при небольших утлах разъюстировки может быть вызвано тем, что в экспериментах без диафрагм в реакторе в качестве выходного зеркала использовалась германиевая пластинка с клиновидностью 4, б', в то время как точки для кривой 2 снимались с выходным зеркалом из /ZnSe. ( клиновидность 45" ). При нанесении точек для кривой 2 учитывался тот факт, что максимальная энергия излучения при разъюстировке зеркал по вертикали (о ) наблюдалась при f=0,75', а при разъюстировке по горизонтали (• ) - при f=0,25'. Такое смещение может быть вызвано воспроизводимой от импульса к импульсу асимметрией неоднородности активной среды в объеме и на ее торцах.

При сравнении полученных нами результатов с аналогичными измерениями в твердотельных лазерах /82,83/ следует обратить внимание на гораздо более слабую чувствительнос.ть энергии излучения к разъюстировке зеркал для SDP-COg лазера ( см. рис.10 ) далее по сравнению с активными средами с большим объемным светорассеянием.

На рис.10 представлены зависимости потерь излучения /7 на одном проходе через резонатор от утла разъюстировки зеркал: I и 2 - по результатам работы /82/ ( см. также расчет /84/ ); 3 - по результатам обработки I t

Рис.9. Зависимость энергии излучения Sffi-COg лазера от угла разъюстировки У зеркал резонатора: кривая I - реактор лазера без диафрагм; кривая 2-е диафрагмами. ( о - разъюстировка по вертикали, • - разъюстировка по горизонтали).

Рис.10. Зависимость потерь излучения на одном проходе через резонатор г? от угла разъюстировки У зеркал резонатора. Кривые 1,2 - /82/, кривая 3 - обработка результатов настоящей работы.

84/ ); 3 - по результатам обработки зависимости энергии излучения SDP-COg лазера с диафрагмами внутри реактора от угла разъюстировки ( кривая 2, рис.9 ). Зависимость I для образца со слабым светорассеянием, а 2 для образца с сильным светорассеянием, причем обе эти зависимости трансформированы с помощью соотношений из /82/ для геометрии oDP-COg лазера. Различие между зависимостями 1,2 и 3 может быть связано как с заметной дифракцией в нашем случае на элементах, ограничивающих апертуру излучения и расположенных внутри реактора, так и с крупномасштабными оптическими неоднородноетями в активной среде iDP-COg лазера. Оба упомянутых выше эффекта наряду с многомодовостью излучения должны определять угловую расходимость излучения лазера.

На рис.8 показано также изменение средней плотности энергии излучения в ближней зоне в зависимости от расстояния от выходного зеркала ( видно преимущество, возрастающее с расстоянием, генератора с диафрагмами ). В дальнейшем подобные диафрагмы ( 3 см ) устанавливались в реакторы обоих ©Р-СО^ лазеров.

§3. Измерение ненасыщенного коэффициента усиления.

Знание ненасыщенного коэффициента усиления необходимо для определения энергосъема усилителя численными методами. Кроме того, ненасыщенный коэффициент усиления является одной из важнейших характеристик лазера, по которой можно проводить сравнение экспериментальных данных с расчетом, с целью выявления корректности модели, заложенной в расчет.

Измерение ненасыщенного коэффициента усиления осуществлялось на двух экспериментальных установках путем зондирования активной среды-усилителя импульсом излучения с мощностью,

- 53 меньшей насыщающей ( рис.11 ). В первой из них /85/ использовались два Sf-COg лазера ( I - генератор, 2 - усилитель ) с синхронным инициированием. Синхронное инициирование осуществлялось по схеме коммутации,приведенной на рис.4а. Для уменьшения мощности излучения на входе в усилитель использовались слабоотражающие поворотные элементы с одной поверхностью ( призмы из dfaCi или КВг 6,7 ). Для того, чтобы исключить ошибку, связанную с возможной неоднородностью излучения по сечению, перед детекторами 17 и 13, регистрирующими излучение перед входом в усилитель и на выходе из него, были установлены линзы 16,12 ( КС£, BaSg; f =200 мм ) со световым диаметром, превышающим апертуру пучка. Энергия излучения перед входом в усилитель и на выходе из него измерялась калориметрами 15 и II.

Для того, чтобы учесть расходимость излучения генератора, предварительно были проведены эксперименты по привязке показаний калориметров 15 и II без напуска смеси в реактор усилителя. После большой серии измерений отношения показаний калориметров было определено среднее значение этого отношения 1£=(ЕЛ /Ех5 ) и в дальнейшем, при расчете ненасыщенного коэффициента усиления за энергию на входе в усилитель принималось значение EBX=EiS*K. Аналогичная процедура предшествовала всем экспериментам по изучению энергетических характеристик STS-COg усилителя.

Интенсивность излучения определялась по осциллограммам р с учетом показаний калориметров и не превышала 0,5 квт/СМ на входе в усилитель и 50 квт/см2 на выходе. Оценка границы ненасыщенного режима усиления ( получена с помощью выражения для насыщающей мощности в центре линии /86/. В a is

Рис.II. Схема измерения ненасыщенного коэффициента усиления.

I,2 - реакторы генератора и усилителя; 3,8,9 - металлические зеркала ( латунь ); 4,5,10,14 - плоскопараллельные пластины

Jfatf);

6,7 ~ призмы { JfaCiи КВг );

12.16 - линзы ( КС1 , ВаРг, );

II,15 - калориметры;

13.17 - детекторы излучения случае быстрой вращательной релаксации т - hv и - (Г&.(ГИ + Г|) где nV - энергия кванта излучения; 0 - сечение индивидуального колебательно-вращательного перехода; fy - относительная равновесная населенность вращательного подуровня; Тн , Ц - времена релаксации нижнего и верхнего лазерных уровней.

На основе данных по температурным зависимостям столкно-вительного уширения /87,88/ и данных по константам скорости релаксации ( см. например, /89/ ) получена зависимость насыщающей интенсивности от температуры смеси для перехода Р(20) полосы 00°1-10°С ( табл.1 ). В той же таблице даны значения сечений ( индивидуальных и эффективных б- /у ) и значе J ния времени релаксации ^н и Cg .

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Бравый, Борис Григорьевич, 1983 год

1. Polaxgi J,С. Proposal for an infrared maser dependent on vibrational excitation,- J.Chem.Phys.,1961,v.34,N 1, p.347-348.

2. Ораевский A.H. Возникновение отрицательных температур при химических реакциях.-ЖЭТФ,1963,т.45,№8,с.177-179.

3. Тальрозе В.Л. К вопросу о генерировании когерентного индуцированного излучения в химических реакциях.-Кине-тика и катализ,1964,т.5,ЖЕ,с.11-27.

4. Kasper J.V., Pimental G.C. НС1 chemical laser.-Phys. Rev.Letters,1965,v.14»N 10,p.352-354.

5. Deutsch T.F. Molecular laser action in hydrogen and deuterium halides.-Appl.Phys.Letters, 1967, v. 10,IT 8,p.234-236,

6. Kompa K.J., Pimental G.C. Hydrofluoric acid chemical la-ser.-J.Chem.Phys.,1967,v.47,N 2,p.857-858.

7. Gross R.W.F. Chemically pumped C02 laser.-J.Chem.Phys., 1969,v.50,IT 4,p. 1889-1890.

8. Cool I.A.,Falk F.J.,Stephens R.R. DF-C02 and HF-C02 continuous-wave chemical laser.-Appl.Phys.Letters, 1969,v.15,N 10,p.318-320.

9. Басов Н.Г., Галочкин В.Т., Кулаков Л.В., Маркин Е.П., Никитин А.И., Ораевский А.Н. Химический лазер на смесисб.: Краткие сообщения по физике ФИАН.-М. ,1970,№,с. 10-14.

10. Басов Н.Г., Заворотный С.И., Маркин Е.П., Никитин А.И., Ораевский А.Н. Импульсный химический лазер высокого давления на смеси • "•Письма в ЖЭТФ, 1972,т. 15,j с.135-137.- 128

11. Басов Н.Г., Балпшн А.С., Григорьев П.Г., Ораевский А.Н., Породников О.Е. Химический квантовый $Р-С02 усилительс высокими удельными параметрами.-Квант.электроника, 1976, т. 3, , с. 2067-2069.

12. Агроскин В.Я., Васильев Г.К., Кирьянов В.И., Тальрозе В.Л. Сравнительное исследование импульсных химических HP- и #Р-С02 лазеров.-Квант.электроника,1978,т.5,Ж1, с.2436-2444.

13. Химические лаз еры/Под. ред. Р.Гросса и Дд.Ботта М.: Мир,1980.

14. Башкин А.С., Игошин В.И., Ораевский А.Н., Щеглов В.А. Химические лазеры.-М.:Наука,1982.

15. Григорьев Ф.В., Калиновский В.В., Лавров Л.М., Мишучков Г.А., Шорников Л.Н. Укорочение импульсов излучения химического ®P-COg лазера.-Квант.электроника,1982,т.9, М, с. 825-827.

16. Patol С.К.П. Selective excitation through vibrational energy transfer and optical maser action in ILj-COg.-Phys.Rev.Letters,1964,v.13,N 21,p.617-619.

17. Cool T.A., Stephens R.R. Chemical laser by fluid mixing. -J. Chem.Phys, ,1969,v.5111,p.5175-5176.

18. Дронов А.П., Дьяков А.С., Кудрявцев E.M., Соболев H.H. Газодинамический С02-лазер с истечением нагретой в ударной трубе рабочей смеси через щель.-Письма в ЖЭТФД970,т. II, Ж1, с. 516-519.

19. Gerry E.I. The gas dynamic laser.-Laser Focus,1970, v.6,1 12,p.27-31•

20. Kuehn D.IvU, Lionson D.J. Experiments with C02 gas-dynamic laser.-Appl.Phys.Letters, 1970,v.16,IT 1, p. 48-50.

21. Гордиец Б.Ф., Осипов А.И., Шелепин А.А.кинетические процессы в газах и молекулярные лазеры.-М.:Наука,1980.

22. Frantz L.M., IT odvik J.S. Theory of pulse propagation in a laser amplifier.-J.Appl.Phys.,1963,v.34,N 8,p.2346-2349.

23. Schappert G.T. Rotational relaxation effects in short pulse GO2 amplifiers.- Appl.Phys.Letters,1973,v.23,H 6, p.319-321.

24. Stark E.E., Reichelt W.H., Schappert G.T.,Stratton T.F. Comparison of theory and experiment for nanosecond-pulse amplification in high-gain COg amplifier system.-Appl.Phys.Letters,1973,v.23,N 6,p.322-324.

25. Feldman B.J. Short-pulse multiline and multiband energy extraction in high-pressure C02 laser amplifiers.-IEEE, J.Quant.Electron.,1973,v.QE-9,N 11,p.1070-1078.

26. McFarland B.B. Effect of rotational level coupling on pulse sharpening in C02 amplifiers.-IEEE,J.Quant. Electron.,1973»v.QE-9,N 7,p.731-736.

27. Girard G., Farcy J.C., Fertal A., Michon M. Experiments and theory of nanosecond pulse extraction in an atmospheric pressure CO^ amplifier.-IEEE,J.Quant.Electron., 1974,v.QE-10,H 12,p.901-903.

28. Ахманов А.С., Баранов В.Ю., Петрушевич Ю.В., Письменный В.Д., Поляков Г.А. Влияние вращательной релаксации в С02- 130 усилителе на форму усиленного короткого импульса.-Квант, электроника,1982,т.9,Ш,с.I862-1863.

29. Harrach R.J. Effect of rotational and intramode vibrational coupling on short-pulse amplification in COg.-IEEE, J.Quant.Electron.,1975,v.QE-11,N . 7,p.3 49-3 57.

30. Баранов В.Ю., Кириченко Т.К., Клавдиев В.В., Петрушевич Ю.В., Старостин А.Н. Пространственные и временные изменения наносекундных импульсов излучения в COg усилителях .-Квант.электроника,1978,т.5,№3,с.568-579.

31. Rheault P.,Lachambre J.L., Gilbert J.,Portin R., Blan-chard M. Saturatuon properties of TEA-COg amplifiers in the nanosecond pulse regime.-Opt.Commun.,1973,v.8, N 2,p.132-135.

32. Kawamura Y., Takeda H., Pujita H., Matoba M., Nakai S., Yamanaka C. Improvement in energy extraction by a multiline/double-band CO^ laser.-Appl.Phys.Letters,1978, v.32,H 11,p.722-723.

33. Belanger P.-A., Tremblay R., Lapierre P. Injection mode-locking of a 200 joule TEA-COg laser.-Opt.commun., 1978,v.26,N. 2,p.256-260.

34. Pigueira J.P., Ladish J.S., Schappert G.T., Thomas S.J. Amplification of multiline/multiband GO^ laser pulses.-Appl.Phys.Letters,1975,v.27,N 11,p.591-592.

35. Pigueira J.P., Reichelt W.H., Schappert G.T., Stratton T.F., Penstermacher C.A. Nanosecond pulse amplification in electron-beam-pumped OOg amplifiers•-Appl.Phys.Letters, 1973,v.22,H 5,p.216-218.

36. Girard G., Parcy J.C., Michon M., Vincent P. Experiments and theory on energy extraction in an atmospheric- 131 pressure COg amplifier with 60ns 1 jib pulses.-IEEE,J.Quant.Electron.,1975,v.QE-11,N 6,p.241-247.

37. Матоба M., Ншшшура X., Тойа X., Фудзита X., Иба К., Накаи С., Яманака Ч. Мощная электроионизационная: лазерная система на С02 для термоядерных исследований.-Квант, электроника,1976,т.3,М,с.886-897.

38. Siemsen K.J., Reid J., Dang С. New techniques for determining vibrational temperatures, dissociation and gain limitations in GW C02 lasers.-IEEE,J.Quant.Electron., 1980,v.QE-16,N 6,p.668-676.

39. Бартель И.М., Петухов B.O., Солодухин А.С., Трушин С.А., Чураков В.В. Нарушение динамического равновесия в системе уровней симметричной и деформационных мод молекулы С02 при возбуждении в электрическом разряде.-ЖТФ,1982, т.52,Ш,с.2317-2319.

40. Гладков С.М., Кириллов М.Г., Коротаев Н.И. Сильное нелинейно-оптическое возбуждение полносимметричных колебаний многоатомных молекул: исследование резонанса Фермии других ангармонических взаимодействий.-Письма в ЖЭТФ, 1982,т.35,№9,с.381-383.

41. Huddleston R.K., Weitz Е. A laser-induced fluorescence study of energy transfer between the symmetric stretching and bending mode of COg.-Chem.Phys.Letters,1981,v.83,1. H 1,p.174-179.

42. Максимов B.B., Оришич A.M., Пахомов I.M., Пономаренко А.Г. Экспериментальное исследование способа управления формой импульса излучения усилителя на С02.-Квант.электроника ,1979,т.6,№3,с.513-517.

43. Игошин В.И. Теоретическое исследование кинетики хими- 132 ческих лазеров. Канд.диссерт.ФИАН.-М.:ФИАН,1972.

44. КегЪег R.L.,Cohen N., Emanuel G. A kinetic model and computer simulation for a pulsed DF-C02 chemical transfer laser.-IEEE,J.Quant.Electron.,1973,v.QE-9, N 1,p.94-113.

45. Poehler Т.О., Pirkle J.C., Walker R.E. A high pressure pulsed C02 chemical transfer 1aser.-IEEE,J.Quant.Electron. , 1973, v. QE-9,H 1,p.83-93*

46. КегЪег R.L. Simple model of a line selected, long chain, pulsed DF-C02 chemical transfer laser.-Appl.Optics,1973, v. 12,U 6,рИ157-11б4.

47. Кулаков JI.В. Исследование химического лазера на основе цепной реакции фторирования водорода (дейтерия). Канд. диссерт.ФИАН.-М.:ФИАН,1974.

48. Байков Э.У., Башкин А.С. Расчетная оптимизация параметров химического Усилителя наносекундных импульсов .-Квант.электроника,1981,т.8,№5,с.936-940.

49. Игошин В.И., Никитин В.Ю., Ораевский А.Н.,0 возможности увеличения квантового выхода генерации и удельного энергосъема в химическом С02 лазере.-В сб.: Краткие сообщения по физике ФИАН.-М.,1978,вып.6,с.20-25.

50. Игошин В.И., Никитин В.Ю., Ораевский А.Н., Томашев В.Н. Численный анализ химического JDS-COg лазера: кинетика процессов, сравнение расчета с экспериментом.-Квант, электроника, 1981, т. 8, №-2, с. 277-283.

51. Gordietz B.F., Sofcolev Jff.H., Sokovikov V.V., Shelepin L.A. Population inversion of the vibrational levels in C02 lasers.-IEEE, J.Quant.Electron., 1968,v.QE-4,N" 11, p.796-802.

52. Herzfeld К.P. Deactivation of vibrations by collision in the presence of Fermi resonance.-J.Chem.Phys.,1967, v.47,U 2,p.743-752.

53. Gordon H.R., McCubbin Т.К. The 2.8-micron bands of C02. -J.Mol.Spectrosc.,1966,v.19,К 2,p.137-154.

54. Rhodes O.K.,Kelly M.J., Javan A. Collisional relaxation of the 10°0 state in pure C02.-J.Chem.Phys.,1968,v.48, U 12,p.5730-5731•

55. Seeber К.Ы. Radiative and collisional transitions between coupled vibrational modes of CC^.-J.Chem.Phys., 1971,v.55,N 10,p.5077-5081.

56. Игошин В.И., Никитин В.Ю., Ораевский А.Н. Численный анализ режимов генерации химического SJP-COg лазера.-Квант.электроника Д980,т.7,№7,с.1438-1445.

57. Ханин Я.И. Динамика квантовых генераторов/Квантовая радиофизика,т.2/-М.:Сов.радио,1975.

58. Marker P.D., Terhune R.W., Savage C.M. Optical third harmonic generation.-In "Electron.Quant. 3 Konf.inter-nat." Paris 2. Paris-New York,1964,p.1559.

59. Gordon E.I. A review of acoustooptical deflection and modulation devices.-Appl.Optics,1966,v.5,N 10,p.1629-1639.

60. Richardson M.C. Production of single subnanosecond multiline 10.6jlm laser pulses by fast optical gating. -Opt.Commun.,1974,v.10,И 4,p.302-305.

61. Hall D.R., Pao Y.H. High-efficiency driven Q-switching of the C02 laser using the Stark effect in molecular gases.-IEEE,J.Quant.Electron.,1971,v.QE-7,N 8,p.427-429.

62. Tobin M.S., Jensen R.E. Q-switching of the C02 laser bymolecular gases exhibiting the Stark effect.-IEEE, J.Quant.Electron., 1972,v.QE-8,lT 1,p.21-22.

63. Воляк Т.Е., Карлов E.K., Карлов H.B., Красюк И.К., Кузьмин Г.П., Пашинин П.П. Укорочение импульсов генерации COg лазера атмосферного давления.-Квант.электроника ,1978,т.5,№3,с.690-692.

64. Wood O.R., Schwarz S.E. Passive Q-switching of a C0o laser.-Appl.Phys.Letters,1967,v.11,N 3,p.88-89.

65. Карлов H.B., Кузьмин Г. П., Прохоров A.M. Модуляция добротности в COg лазере просветляющимся фильтром на основе трихлорида бора.-Письма в ЖЭТФ,1968,т.7,№5,с.174-177.

66. Chang T.Y., Y/ang С.Н. Passive Q-switching of the C02 laser by CH^P and PF^ gases.-Appl.Phys.Letters,1969, v.15,N 6,p.157-159.

67. Грасюк A.3., Рагульский В.В., Файзуллов Ф.С. Формирование мощных наносекундных импульсов с помощью рассеяния Мандельштама-Бриллюэна и вынужденного комбинацилнного рассеяния.-Письма в ЖЭТФ,1969,т.9,ЖЗ,с.П/14.

68. Поповичев В.И., Рагульский В.В., Файзуллов Ф.С. 0 модуляции добротности резонатора вынужденным рассеянием Мандельштама-Бриллюэна.-В сб.: Квантовая электроникаМ.: Сов.радио,1972,Jfe5,с.126-129.

69. Alcock A.J., DeMichelis С. Nanosecond pulse generation by means of stimulated Brillouin scattering.-Appl.Phys. Letters,1967,v.11,И 6,p.185-186.

70. Girard A., Beaulieu A.J. A TEA-COg laser with output pulse length adjustable from 50ns to over 50 jis.-IEEE,J.Quant.Electron.,1974,v.QE-10,N 6,p.521-524.

71. Адамович В. А., Баранов В.Ю., Смаковский Ю.Б., Стрельцов135

72. A.П. Излучение наносекундных импульсов GOg лазером в режиме свободной генерации.-Квант.электроника,1978,т.5, М, с. 918-919.

73. H.Hokazono, Hiishinuma К., Watanable К., ОЪага М., Fu-jioka Т. A high efficiency HF(H2/F2) chemical laser initiated with a surface-spark ultraviolet flash.-J.Appl.Phys.,1982,v.53,N 3,p.1359-1363.

74. Chang T.Y. Improved uniform-field electrode profiles for TEA laser and high-voltage applications.-Rev.Sci. Instr.,1973,v.44,N 4,p.405-407.

75. Lamberton H.M., Pearson P.R. Improved excitation techniques for atmospheric pressure C02 lasers.-Electron. Letters,1971,v.7,N 5/6,p.141-142.

76. Nath A.K., Chatterjee U.K. Effect of pressure on the spectral distribution of a transversely excited atmosphere C02 laser oscillator.-J.Appl.Phys.,1980,v.51,1. N 10,p.5250-5251.

77. Nath A.K., Chatterjee U.K. Theoretical and experimentalstudies of a multiline TEA-C02 laser with hot C02 as an intracavity absorber.-IEEE,J.Quant.Electron.,1980, V.QE-16,N 11,p.1263-1266.

78. Boulanger P., Heum A., Mayor J.-M.,Pietrzuk Z.A. An absolute calorimeter for high power C02 laser.-J.Phys.E: Sci.Instrum.,1973»v.6,N 6,p.559-560.

79. Агроскин В.Я., Васильев Г.К., Кирьянов В.И., Тальрозе

80. B.Л. Параметрический анализ импульсного Hg Pg лазера.-Квант.электроника,1976,т.3,№9,с.I932-1940.

81. Эммет Д.Л., Крупке У.Ф., Тренхолм Д.Б. Будущее мощных твердотельных лазерных систем.-Квант.электроника,1983,т.10, ЖЕ,с.5-44.

82. Ананьев Ю.А. Оптические резонаторы и проблема расходимости лазерного излучения.-М.: Наука,1979.

83. Ванюков М.П., Исаенко В.И., Калинин В.П., Любимов В.В. Влияние разъюстировки зеркал резонатора типа Фабои-Перо на его потери.-Оптика и спектроскопия,1966,т.19,Ш,с.286-287.

84. Калинин В.П., Любимов В.В. Влияние разъюстировки зеркал резонатора на угловое распределение его излучения.-Оптика и спектроскопия,1967,т.22,Ж,с.123-126.

85. Любимов В.В., Орлова И.Б. Оценка влияния разъюстировки зеркал резонатора на потери и угловое распределение.-ЖТФ,1969,т.39, ЖЕ2,с.2183-2187.

86. Ярив А. Квантовая электроника и нелинейная оптика.-М.: Сов.радио, 1973.

87. Robinson A.M., Sutton Ж. High temperature absorption in the 10.4 Jim band of GOg.-Appl.Optics, 1979,v. 18,N 3, p.378-385.

88. Буланин M.O., Булычев В.П., Ходос Э.Б. Определение параметров колебательно-вращательных линий в полосах 9,4 и 10,4 мкм COg при разных температурах.-Оптика и спектроскопия ,1980,т.48,М,с.732-737.

89. Агроскин В.Я., Бравый Б.Г., Васильев Г.К., Кирьянов В.И. Анализ расчетной модели импульсного химического ^P-COg- 137 лаз ера. -Квант. электроника, 1979, т. 6, J&2, с. 281-287.

90. Пантел Р., Путхоф Г. Основы квантовой электроники.-М.: Мир,1972.

91. Агроскин В.Я., Бравый Б.Г., Васильев Г.К., Кирьянов В.И. Усиление длинных и коротких импульсов в среде химического 2)Р-С02 лазера.-Квант.электроника,1980,т.7,№2,с.229-236.

92. Бравый Б.Г. Анализ влияния нелинейной релаксации на энергетические характеристики импульсного химического SJP-COg лазера.-В сб.: Кинетика и механизм физико-химических реакций, вып.5. Черноголовка,1982,с.73.

93. Burak I., Noter Y., Szoke A. Vibration-vibration energy transfer in the V^ mode of COg.-IEEE,J.Quant.Electron. , 1973, v. QE-9,H 5,p.541-544.

94. Jones W.E., Macknight S.D., Tong L. The kinetics of atomic hydrogen reactions in the gas phase.-Chem.Rev., 1973,v.73,N 4,p.407-440.

95. Jones W.E., Skolnik E.G. Reactions of fluorine atoms.-Chem.Rev.,1975,V.76,U 5,p.563-592.

96. Васильев Г.К., Макаров Е.Ф., Чернышев Ю.А. Измерение констант скорости продолжения и обрыва цепи в реакции ?2 + Hg( )> ингибированной О2.-Кинетика и катализ,- 138 -1975, т. 16, №-2, с. 320-324.

97. Kurylo M.J. Absolute rate constants for the reaction H+Og+M-^HOg+M over the temperature range 203-404K.-J.Phys.Chem.,1972,v.76,И 24,p.3518-3526.

98. Кондратьев B.H. Константы скорости газофазных реакций. -М.: Наука,1970.

99. Чегодаев П.П. Импульсный фотолиз газовых фтор-кислородных смесей. Канд. дассерт. ШШИ им.Л.Я.Карпова.-М., 1974.

100. Арутюнов B.C., Попов Л.С., Чайкин A.M. Измерение констант скорости реакций атомов фтора с кислородом.-Кинетика и катализ,1976,т.17,№2,с.286-291.

101. Heidner R.F., Bott J.Р., Gardner С.Е., Melzer J.E. Absolute rate coefficient for F+H2 and F+D2 at T=295-765K.-J.Chem.Phys.,1980,v.72,N 9,p.4815-4821.

102. Wurzberg E., Houston P.L. The temperature dependence of absolute rate constants for the F+Hg and F+D2 reactions.-J.Chem.Phys. , 1980, v. 72,Ы 9,p.4811-4814.

103. Perry D.S., Polanyi J.C. Energy distribution among reaction products.IX F+H2,HD and Dg.-Chemical Physics,1976,v.12,p.419-431.

104. Jonathan H.B.H., biddy P., Selvers P.V., Stace A.Y. Initial vibrational energy distributions determined by infrared chemiluminescence: the D/F2 system.-Mol.Phys.,1980,v.39,U 3,p.615-627.

105. Bott J.F., Cohen Ж. Temperature dependence of several vibrational relaxation processes in DF-C02 mixtures.-J.Chem.Phys.,1973,v.59,N 1,p.447-452.

106. Lucht R.A., Cool T.A. Temperature dependence of vibrational relaxation in the HP, DF,DF-C02 and HF-CO^ systems.-J.Chem.Phys.,1974,v.60,Ж 3,P.1026-1035.

107. Hinchen J.J., Hobbs R.H. Vibrational energy transfer between DP(v=2) and COg.-J.Ghem.Phys.,1975,v.63,И 1, p.353-357.

108. ПО. Бирюков А.С., Волков А.Ю., Кудрявцев Е.М., Сериков Р.И. Анализ данных по вероятностям спонтанного излучения и сечениям ударного уширения линий перехода 00°1-10°0 молекулы С02.-Квант.электроника,1976,т.3, №8,с.1748-1754.

109. Rosser W.A., Wood A.D., Gerry Е.Т. Deactivation of vibrationally excited carbon dioxide ( V^) by collisions with carbon dioxide or with nitrogen.-J.Chem. Phys., 1969, v. 50,IT 11, p. 4996-5008.

110. Stephenson J.C., Moore C.B. Hear-resonant vibration-vibration energy transfer: C0„ ( -\L=1)+M— C0o( V, = 1) +M*+ E.-J.Chem.Phys.,1970,v.52,Ж 5,p.2333-2340.

111. Rao Y.V., Chalapati, Rao V.Subba, Rao D.Ramachandra. Laser induced fluorescence in C0o

112. C02+15N2 ) and ( C02+He ).-Chem.Phys.Letters,1972, v.17,N 4,p.531-534.

113. Rosser W.A., Gerry Б.Ш. De-excitation of C02( V^) in collisions with He, Og, H20.-J.Chem.Phys.,1969,v.51, И 5,p.2286-2287.

114. Stephenson J.C., Wood A.D., Moore C.B. Temperature dependence of intramolecular V-V energy transfer in COg.-J.Chem.Phys.,1971,v.54,N 7,p.3097-3102.

115. Агроскин В.Я., Васильев Г.К., Кирьянов В.И. Исследование колебательной релаксации молекул C0g(00°i) на мо- 140 лекулах P2, HP, 0Р, СС£4, С2Н2, ЛГН3, РН3, СН30Н.-Хишя высоких энергий,1974,т.8,№3,с.283-284.

116. Lucht R.A., Cool Т.A. Temperature dependence of vibrational relaxation in the HF-DF, HF-C02, and DF-C02 systems.II.-J.Chem.Phys.,1975,v.63,N 9,p.3962-3970.

117. Simpson C.J.S., Chandler T.R.D. A shock tube study of vibrational relaxation in pure C02 and mixtures of C02 with the inert gases, nitrogen, deuterium and hydrogen.-Proc.Roy.Soc. ,London,1970,v.317A,N 1529,p.265-277.

118. Zelazny S.W., Blauer J.A., Wood L., Sentman L.H., Solomon W.C. Transfer chemical laser: Modeling of a cw DF-C02 laser.-Appl.Optics,1976,v.15,Ж 5,p.1164-1171.

119. Shin H.K. De-excitation of C02(00°1) by hydrogen fluorides. -J. Chem. Phys. ,1972,v.57,N 8,p.3484-3490.

120. Cheo P.K., Abrams R.L. Rotational relaxation rate of C02 laser levels.-Appl.Phys.Letters,1969,v.14,p.47-49.

121. Abrams R.L., Cheo P.K. Collisional relaxation of C0o rotational levels by N2 and He.-Appl.Phys.Letters, 1969,v.15,N 6,p.177-178.

122. Jacobs R.R., Pettipiece K.J., Thomas S.J. Rotational relaxation rate constants for C02.-Appl.Phys.Letters, 1974,v.24,N 8,p.375-377.

123. Jacobs R.R., Thomas S.J., Pettipiece K.J. J-dependence of rotational relaxation in the C02 00°1 vibrational level.-IBEE,J.Quant.Electr.,1974,v.QB-10,N 5,p.480-486.

124. Агроскин В.Я. Сравнительное исследование энергетических характеристик импульсных химических HP и 3)Р-С02 лазеров. Канд.диссерт. ИХФ АН СССР.-Черноголовка,1980.

125. Stephenson J.С., Wood R.E., Moore С.В. Near-resonant- 141 energy transfer between' infrared-active vibrations.-J.Chem.Phys.,1968,v.48,N 10,p.4790-4791.

126. Кирьянов В.И., Бравый Б.Г., Васильев Г.К. Авт.свидетельство "Лазер", №884526 от 21 марта 1980г.

127. Bravy B.G., Kirsanov V.I., Vasiljev G.K. Intracavity knife-edge diffraction screen laser (DSL) on D2-F2-C02-02-He gas mixture.-Optics Communications,1982, v.42,Ж 1,p.67-72.

128. Fox A.G., Li Tingye. Resonant modes in a maser interferometer.-Bell System.Techn. Journ., 1961 ,v.40,II 2,p.453-488.