Экспериментальное изучение легких нейтронноизбыточных и нейтронных ядер тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.16, кандидат физико-математических наук Никольский, Евгений Юрьевич

• Никольский, Евгений Юрьевич
• кандидат физико-математических наук
• 2000

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Никольский, Евгений Юрьевич

ВВЕДЕНИЕ.

СПЕКТРОСКОПИЯ ЯДРА "Li. ПЕРВЫЙ ЭКСПЕРИМЕНТ ПО РАССЕЯНИЮ "Li + p.

2.1. Получение первичного пучка 180 на ускорительном комплексе RIKEN.

2.2. Фрагмент-сепаратор RIPS (RIKEN Projectile Fragment Separator).

2.3. Детектирующая система.

2.3.1. Секция диагностики вторичного пучка.

2.3.2. Секция регистрации протонов отдачи.

2.3.3. Секция регистрации заряженных продуктов, испускаемых по направлению вперед.

2.3.4. Нейтронные стенки.

2.4. Экспериментальные результаты.

2.4.1. Протонные спектры.

2.4.2. О возможной природе уровней в nLi.

2.4.3. Результаты по упругому рассеянию nLi+p и их интерпретация в эйкональном подходе.

2.5. Итоги 1-ого эксперимента по рассеянию р + "Li. ВТОРОЙ ЭКСПЕРИМЕНТ ПО РАССЕЯНИЮ "П + р. ОБНАРУЖЕНИЕ ДИПОЛЬНОЙ МОДЫ ВОЗБУЖДЕНИЯ В и1л.

3.1. Постановка эксперимента.

3.2. Экспериментальные результаты.

3.3. Анализ угловых распределений.

3.4. Структура уровня 1.3 МэВ.

3.5. О возможности альтернативной интерпретации пика при 1.3 МэВ.

3.6. Итоги 2-ого эксперимента по рассеянию р+ "1л. НОВЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ МАССЫ ИЗОТОПА 4Н В РЕАКЦИЯХ С РАДИОАКТИВНЫМ ПУЧКОМ 6Не И ИОНАМИ 6и.

4.1. Получение пучка 6Не на установке МАСЭ.

4.2. Реакция Б(6Не,а)4Н.

4.3. Реакция 61л(61л,8В)4Н.

4.4. Итоги исследования ядра 4Н. ПОИСКИ РЕЗОНАНСОВ В СИСТЕМАХ ИЗ

ТРЕХ И ЧЕТЫРЕХ НЕЙТРОНОВ.

5.1. Исследование системы из трех нейтронов в реакциях с ионами \л.

5.1.1. РеакцияТ(71л,7Ве)Зп.

5.1.2. Реакция 71л(71л,иС)Зп.

5.1.3. Итоги исследования системы Зп.

5.2. Поиски тетранейтрона в реакции

7Ы + 71л.

5.2.1. Измерение реакции 71л(71л,10С)4п под углом 0л = 10°.

5.2.2. Измерение реакции 71л(71л,юС)4п под углом бл = 2° на магнитномпараторе МАСЭ.

5.2.3. Итоги исследования системы 4п.

6. ЯДЕРНАЯ СУПЕРЭКЗОТИКА - ПОИСКИ СВЯЗАННЫХ МУЛЬТИНЕЙТРОННЫХ СИСТЕМ.

6.1. Активационный эксперимент по поиску хп. Методика измерений и результаты.

6.1.1. Измерения с изотопом

§.

6.1.2. Измерения на образцах 19К, 103Ш1, 110Р<1 208РЬ.

6.1.3. Замедление мультинейтронов.

6.2. Новый метод поиска нейтронных ядер -реакции передачи одного и двух нейтронов на изотопах водорода.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Экспериментальное изучение легких нейтронноизбыточных и нейтронных ядер»

Современная ядерная физика сегодня - достаточно хорошо разработанный раздел физики. Успехи в этой области знания всем очевидны, в частности, ее приложения в технике и технологии оказали значительное влияние на прогресс всего человечества. И в месте с тем, до сих пор создание взаимосогласованной теории атомного ядра и ядерных процессов испытывает определенные проблемы. Эти трудности связаны прежде всего с двумя обстоятельствами - с недостаточностью наших знаний о ядерных силах, действующих между нуклонами в ядре и с многочастичностью самой задачи.

Представляется, что на данный момент одним из наиболее плодотворных путей выяснения фундаментальных вопросов физики атомного ядра является экспериментальное изучение характеристик легчайших ядерных систем, и в особенности, это касается ядер с большим нейтронным избытком. Свойства таких ядер оказались очень необычными в сравнении с представлениями традиционной ядерной физики. Изучение этих свойств в совокупности с разработкой новейших теоретических подходов к описанию таких систем, несомненно, продвигает нас в понимании структуры ядерной материи. В этой связи, укажем на две наиболее важных и наиболее интересных проблемы, которые тесно связаны между собой. Первая из них - это вопрос о структуре, свойствах уже известных нейтронностабильных ядер с аномальным отношением N/Z, лежащих на границе нейтронной стабильности. И второй вопрос - экспериментальное определение этой границы стабильности, в особенности, путем синтеза и поиска до сих пор неизвестных ядерных систем, как ядерно-стабильных, так и существующих в виде резонансов с характерным временем жизни порядка 10"22 секунды, т.е. с типичной шириной - 1 МэВ.

Продвижение экспериментаторов в область больших нейтронных избытков до середины 80-х годов ограничивалось на ускорителях применением пучков стабильных ядер и, в значительной степени, вышло на "насыщение". Огромного прогресса в области изучения ядер, лежащих на и за границей стабильности удалось добиться с появлением вторичных пучков радиоактивных ядер. Первые работы на этих пучках, начиная с пионерских экспериментов Танихаты и сотрудников [Тап85, Тап85а], привели к обнаружению необычно больших сечений взаимодействия для таких ядер, как 6Не, 8Не, "и, "Ве, |4Ве, |7В [Тап85, Тап85а, Тап88, Мк89, 8а189]. Данные этих экспериментов позволили получить важную информацию о размерах этих ядер и привели к вопросу о существовании большого нейтронного гало или протяженной нейтронной "шкуры" в слабосвязанных ядрах (яркий пример - "и) на границе нейтронной стабильности.

Основываясь на гипотезе нейтронного гало, для таких систем было предсказано существование низколежащего гиганского дипольного резонанса, так называемой "мягкой" дипольной моды возбуждения [1ке88]. Такое возбуждение связано с низкочастотными колебаниями нейтронов гало относительно ядра-кора. В простой модели, описывающей ядро ПЫ как 9Ы + динейтрон, были предсказаны большие сечения электромагнитной диссоциации налетающего п1л на тяжелых мишенях [Нап87, Вег88], которые впоследствии обнаружены экспериментально при высоких [КоЬ89], средних [В1а91] и низких энергиях [Апп90]. Так, сечения электромагнитной диссоциации П1Л на свинце при высоких энергиях оказались в 80 раз больше сечений для ядра |2С (после соответствующей нормировки на фактор 7}).

Ядро иЫ - так называемое боромиевское ядро (аналогично ядру 6Не) представляет собой яркий пример кластерной структуры - 91л + п + п. Оно имеет связанное состояние (основное состояние), но подсистемы п + п и п + 9Ы ядернонестабильны - важный пример той роли, которую играют корреляции в легчайших ядерных системах на стабильность самой системы. После обнаружения гиганского гало в "и, эта слабосвязанное ядро активно исследовалась в различных теоретических моделях.

Наибольших успехов здесь удалось добиться в трехчастичном подходе ( инертный кор 91л и два валентных нейтрона) в кластерно-орбитальной оболочечной модели и прямых расчетах методом гиперсферических функций и методом решения связанных уравнений Фаддеева в координатном представлении. Подробный анализ результатов этих расчетов был дан в обзоре Жукова и др.

93]. В этой работе отмечается, что эти подходы, с одной стороны, удовлетворительно воспроизводят такие интегральные характеристики как энергию связи и среднеквадратичный материальный радиус, но, с другой стороны, не дают ясного понимания структуры основного состояния. Одна из проблем -недостаточное знание потенциала взаимодействия нейтрон - 9Ы. В работе также указывается, что необходимы более детальные корреляционные эксперименты для теста различных теоретических моделей, а также информация о структуре низколежащих состояний "и, так как расчеты ядра "Ы в области континуума сильно чувствительны к выбору п + 9и потенциала.

На момент выполнения данной работы информация о схеме возбуждения ядра "и была крайне скудной. По сути, этому вопросу были посвящены лишь два эксперимента, результаты которых противоречили друг другу [КоЬ92, ВоЬ95]. Эксперимент по спектроскопии "1л, выполненный нами на ускорительном комплексе института ЮКЕЫ (Япония) описан в главе 2.

В главе 3 представлен эксперимент, цель которого была в детальном исследовании природы найденного первого возбужденного состояния в ядре "и, проверке гипотезы существования в слабосвязанных нейтронноизбыточных ядрах особого класса возбуждения - "мягкой" моды дипольного резонанса.

Вторичные пучки радиоактивных ядер дают крайне интересную и важную информацию о структуре ядерных состояний с большим нейтронным избытком не только при высоких и средних энергиях, но также при малых энергиях сталкивающихся ядер. В 1988 году на циклотроне Курчатовского Института вступил в действие магнитный сепаратор МАСЭ. Спроектированный, главным образом, для исследования ядерных реакций под углами, близкими к нулю, он уже в следующем году стал использоваться для получения вторичного пучка ядер 6Не. На этом пучке впервые начались эксперименты по изучению реакции передачи (6Не, а) на легких мишенях. Для реакций передач малые энергии обладают существенным преимуществом - канал развала слабосвязанного налетающего ядра при этих энергиях сильно подавлен и сечения передачи одного или нескольких нейтронов должны быть значительно выше, чем при высоких энергиях.

Значительный интерес представляют данные по легчайшей нейтрононестабильной системе - резонансу 4Н. Эта система исследовалась в большом числе экспериментов, но до сих пор существуют противоречия в данных по энергии основного состояния этого ядра. Здесь наблюдается схожая ситуация с проблемой "Ы. Так в теоретической работе [БЬиОО] отмечается, что, неопределенность потенциала в подсистеме п + 3Н приводит к существенной сдвижке расчетной энергии для 5Н - резонанса, недавно обнаруженного экспериментально [КогОО]. В 4 - ой главе приведены результаты исследования нейтрононестабильного ядра 4Н на вторичном пучке 6Не в реакции 0(6Не, а)4Н и в реакции 6У(6и, 8В) на "обычном" пучке ионов 6Ьь

Особый интерес представляет вопрос о существовании резонансных явлений в чисто нейтронных системах, например простейших, таких как Зп и 4п. Экспериментальная ситуация по трехнейтронной системе на момент выполнения нами экспериментов, описанных в главе 5, была достаточно неоднозначной (см., например, обзор [ТП87]). Теоретические расчеты в различных подходах также не давали ясной картины [ТП87]. По системе 4п накоплено значительно меньше экспериментального материала. Результаты проведенного нами эксперимента по поиску резонансов в четырехнейтронной системе также приведены в главе 5.

И, наконец, последняя, 6-ая глава диссертации названа "Ядерная суперэкзотика - поиски связанных мультинейтронных систем". Сама мысль о возможности существования ядерностабильных мультинейтронов достаточно экзотична. Однако, такая ситуация строго не запрещена исходя из имеющихся на данный момент у нас знаниий о ядерных силах. Теоретический же расчет здесь крайне сложен и вряд ли может дать определеный ответ на сегодняшний день. Единственный путь здесь - это эксперимент. Если такая система существует, то она должна обладать крайне малой энергией связи и, соответственно, очень большими размерами Ранее, опыты по поиску нейтронных ядер проводились на ускорителях при достаточно высоких энергиях,

2. СПЕКТРОСКОПИЯ ЯДРА п1л. ПЕРВЫЙ ЭКСПЕРИМЕНТ ПО РАССЕЯНИЮ "1Л + р

Нейтронноизбыточное ядро ПЫ представляет собой, пожалуй, одну из наиболее интересных систем в ядерной физике. Имея крайне малую энергию связи двух валентных нейтронов ( ~ 0.3 МэВ), это ядро обладает необычно большим радиусом [Тап85а], что позднее было интерпретировано как сушествование в такого типа слабосвязанных ядрах "нейтронного гало" [Нап87]. Структура основного состояния и1л исследовалась в большом числе работ (см., например, [Тап95, Яи94, Ъ\т9Ъ]). В то же самое время, проблема структуры ядра п1л тесно связана с вопросом о его возбужденных состояниях. Поэтому соответствующие экспериментальные исследования становятся крайне важными. Особенно это касается нового типа возбуждения ядра, так называемой "мягкой диполной моды", которая, как ожидается, присутствует в ядрах с нейтронным гало. Однако, огромные экспериментальные трудности, возникающие при попытках изучения уровней такого далеко удаленного от линии стабильности ядра как ИЫ, привели к тому, что на момент выполнения данной работы было проведено лишь два эксперимента [КоЬ92, ВоЬ95].

В работе [КоЬ92] для поиска возбужденных состояний ПЫ впервые исследовалась реакция "В(тс , тс+)"Ы. В спектрах было получено указание на обнаружение состояния при Е* = 1.2 ± 0.1 МэВ. Во втором эксперименте спектроскопия ядра "У изучалась в реакциях 10Ве(|4С, 13Ы)"и и 14С(|4С, |7Р)"и [ВоЬ95], где были найдены три возбужденных состояния при Е* = 2.47 ± 0.07, 4.85 ± 0.07 и 6.22 ± 0.07. Эти состояния не были обнаружены в [КоЬ92], но с другой стороны, уровень ядра "У при 1.2 МэВ, о котором сообщалось в

Kob92], не был найден в [ВоЬ95]. Такая экспериментальная неопределенность в данных, а также малая статистика, полученная в [КоЬ92] и высокий уровень фона, возникающий при использовании композитных мишеней в [Boh95], стимулировали нас на проведение нового спектроскопического исследования ядра "Li в рассеянии р + "Li. Одним из ключевих моментов в эксперименте являлось применение корреляционных измерений, т.е возможность получения спектров протонов отдачи в совпадении с частицами из распада возбужденного ядра "Li.

Изучение структуры nLi проводилось в Институте Физической и Химической Физики (RIKEN, Япония). Мы использовали вторичный пучок радиоактивных ядер nLi (время жизни 8.7 мс) и проводили изучение столкновений 11 Li + р в обратных кинематических условиях. Для изучения спектра возбуждений ядра nLi и измерения упругого и неупругого рассеяния применялся метод недостающей массы, основанный на регистрации протонов отдачи как в инклюзивном случае, так и в совпадениях с заряженными частицами и нейтронами, образующимися при диссоциации nLi.

Проведение экспериментов на пучках радиоактивных ядер с чисто технической стороны представляет собой очень трудную задачу. Поэтому, видится просто необходимым, прежде чем переходить непосредственно к изложению физических результатов, дать краткое описание способа получения вторичных пучков на ускорительном комплексе RIKEN и представить основные характеристики измерительной системы. Раздел 2.1 настоящей главы посвящен описанию ускорительного комплекса и дает представление о некоторых деталях получения первичного пучка. В разделе 2.2 представлены основние характеристики фрагмент-сеператора RIPS - главного инструмента для получения вторичных пучков радиоактивных ядер. Детектирующей системе, используемой в данном

Заключение диссертации по теме «Физика атомного ядра и элементарных частиц», Никольский, Евгений Юрьевич

Результаты работы докладывались на следующих конференциях:

Международное Совещание по физике Ядра (39-ое Совещание по Ядерной Спектроскопии и Структуре Атомного Ядра), Ташкент, Апрель 18-21, 1989.

Inernational Conference on Exotic Nuclei, Foros, Crimea, 1-5 Octtober 1991. Meeting of Physical Society of Japan, Shizuoka, Japan, September 1994.

International Conference on Exotic Nuclei and Atomic Masses (ENAM-95), Aries, France, June 19-23, 1995,

International Workshop on Physics of Unstable Nuclear Beams, August 28-31, 1996, Serra Negra, Sao Paolo, Brazil

VI International School - Seminar on Heavy Ion Physics (HIPH-97), September 22 -27, 1997, Dubna, Russia

В заключение автор считает своим приятным долгом сердечно поблагодорить всех тех коллег без которых представленные здесь исследования были бы просто невозможны. Во-первых, автор искренне благодарен моим научным руководителям Борису Григорьевичу Новацкому и Алексею Александровичу Коршенинникову сыгравших определяющую роль в представленных здесь экспериментах. Организацией сотрудничества и непосредственным участием в работе неоценимую помошь оказали руководители соответствующих подразделений РНЦ "Курчатовский Институт" и RIKEN А. А. Оглоблин и I. Tanihata. Огромную благодарность автор выражает непосредственным соавторам представленных здесь исследований: Д. В. Александрову, Д. Н. Степанову, Ю. А. Глухову, Е. А. Кузмину, Т. Kobayashi, К. Yoshida, А. Ozawa, Н. Kumagai, М. Fujimaki, В. Бурьяну, В. Кроге, Я. Новаку, О. В. Бочкареву, С. А. Гончарову, В. Приборе, S. Fukuda, S. Ito, S. Momota. Особо хотелось бы поблагодарить В. Н. Унежева и весь коллектив эксплуатации циклотрона Курчатовского Института, а также группу операторов циклотрона RRC (RIKEN). Автор также очень признателен С. Б. Сакуте, М. В. Жукову, В. 3. Гольдбергу, М. С.

7. ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Изучение ядер, удаленных от линии стабильности значительно расширяет и дополняет наши знания о физике микромира. Экспериментальные исследования экзотических нейтронноизбыточных и чисто нейтронных систем дают качественно новую информацию о структуре ядерной материи. В последние годы значительный прогресс в этой области связан с появлением достаточно интенсивных пучков радиоактивных ядер, позволяющих проводить не только инклюзивные эксперименты, но и корреляционные измерения.

Целью данной работы было экспериментальное исследование легких нейтронноизбыточных и чисто нейтронных ядер. Получены следующие основные результаты:

1. Проведены два эксперимента по исследованию слабосвязанного ядра "1л с целью изучения его структуры и спектра возбужденных состояний. Отметим, что, во-первых, данные эксперименты стали первыми корреляционными измерениями в методе недостающей массы на пучках радиоактивных ядер, и, во-вторых, впервые использовались бинарные вторичные пучки, что позволило проводить два независимых исследования одновременно.

В первых измерениях в спектрах возбуждения ' '1л* обнаружены следующие состояния: Е = 1.25 ± 0.15, 3.0 ± 0.2, 4.9 ± 0.25, 6.4 ± 0.25 и

11.3 ± 0.35 МэВ. Сравнение с возбужденными состояниями 9Ы дает основание полагать, что уровень при 1.25 МэВ соответствует возбуждению нейтронов гало. Остальные уровни "У, скорее всего, связаны с возбуждением кора 9Ы.

Одновременно были получены угловые распределения для упругих столкновений uLi + р при 75А МэВ и 8Не + р при 66А МэВ. Данные распределения проанализированы в эйкональном подходе с плотностями, полученными кластерно-орбитальной оболочечной модели COSMА. Показано, что расчет для nLi удовлетворительно описывает измеренные распределения, но не дает заметных отличий для разных наборов валентных нейтронов в "чистых" 1 s, 3 р, 1 d и 2s - состояниях. Соответствующий расчет для рассеяния 8Не + р показал также хорошее согласие с экспериментом.

2. Во втором эксперименте с пучком "Li (одновременнно изучались и |4Ве + р столкновения) проведено изучение неупругого рассеяния р + "Li при энергии падающих ядер nLi 68А МэВ с помощью корреляционных измерений. Особое внимание было уделено получению углового распределения для ранее найденного уровня при Е ~ 1.3 МэВ в uLi. Полученные данные показали, что это состояние имеет дипольную моду возбуждения. Из анализа следует, что данному состоянию можно приписать квантовые числа в системе n + n + 9Li, равные J* = 0" или Г (опуская спин-четность ядра 9Li). Наблюдаемое L = 1 возбуждение uLi дало также информацию о структуре основного состояния "Li. Показано, что основное состояние nLi не может иметь структуру с валентными нейтронами в чистом S-состоянии, а должно содержать значительную примесь Р1/2-состояния.

Альтернативная интерпретация возникновения пика 1.3 МэВ в nLi с помощью "shakeoff' - процесса представляется неправильной. Об этом свидельствует симметричная форма данного пика и независимость энергии возбуждения этого состояния от угла регистрируемых протонов.

3. Важный результат получен при исследовании резонанса 4Н. На вторичном пучке ядер 6Не на циклотроне Курчатовского Института с использованием магнитного сепаратора МАСЭ измерена реакция 0(6Не,а)4Н при энергии Е(6Не) = 20.8 МэВ. Измерения показали, что основное состояние ядра 4Н нестабильно относительно распада 4Н I + п на 2.0 ± 0.3 МэВ. Данный результат подтвержден в исследованиях реакции 61л(61л,8В) при двух значениях энергий ионов 61л - 85 и 93 МэВ, где было получено близкое значение энергии распада - 2.3 ± 0.3 МэВ. Определено новое значение дефекта массы ядра 4Н, равное 25.3 ± 0.3 МэВ. В мягкой части спектра а-частиц из реакции 0(6Не,а)4Н обнаружен резонанс, который интерпретирован как наблюдение возбужденного состояния системы 4Н с энергией распада 5.2 ± 0.5 МэВ и шириной Г = 1.2 ± 0.4 МэВ. Высказано предположение, что данное состояние имеет конфигурацию (с1 + 2п) с квантовыми характеристиками 1+.

4. Проведено исследование чисто нейтронных систем Зп и 4п. В спектрах ядер из реакций Т(71л,7Ве)Зп и 71л(71л,иС)Зп при0лс. = 10° не обнаружено каких-либо особенностей, которые могли бы рассматриваться как проявление резонансного состояния в системе трех нейтронов. Аналогичный результат получен для реакции 71л(71л,пС)Зп при ел.с. = 2° на магнитном сепараторе МАСЭ. В целом можно сделать вывод об отсутствии в ядерной системе из трех нейтронов резонансных состояний с шириной Г < 3 МэВ в области энергий возбуждения до 10 МэВ. Проведенные нами поиски резонанса в системе 4-х нейтронов также не дали положительного результата. Спектры ядер 10С из реакции 71л(71л,юС)4п, измеренные при 10° и 2° в лабораторной системе хорошо воспроизводятся в предположении о невзаимодействующих частицах в выходном канале реакции. Полученная верхняя оценка сечения образования связанного 4п, равная 2 нб/ср (в с.ц.м.), еще раз подтвердила вывод об отсутствии ядерностабильного четырехнейтрона.

5. Предложен "новый источник" для поиска ядерностабильных мультинейтронов - спонтанное деление тяжелых ядер. Проведен поиск нейтронных ядер в тройном делении 252Cf двумя различными методами - стандартным методом активационного анализа с использованием различных активаторов и путем регистрации хп в реакциях одно и двухнейтронной передачи на изотопах водорода. Последний метод предложен впервые и ранее никогда не применялся в подобных исследованиях. Поиск в обоих методиках дал отрицательный результат. Получена верхняя оценка выхода нейтронных ядер на один акт деления 252Cf - Y < 1О"8.

На защиту выносятся приведенные выше результаты. Они были опубликованы в следующих основных работах:

1. A. A. Korsheninnikov, Е. Yu. Nikolskii, Т. Kobayashi, A. Ozawa, S. Fukuda, E. A. Kuzmin, S. Momota, B. G. Novatskii, A. A. Ogloblin, V. Pribora, I. Tanihata, K. Yoshida. "Spectroscopy of the Halo Nucleus 11 Li by an Experimental Study of 1 ILi + p Collisions", Physical Review C53, R537-R540 (1996).

2. A.A.Korsheninnikov, E.A.Kuzmin, E.Yu.Nikolskii, O.V.Bochkarev, S.Fukuda, S.A.Goncharov, S.Ito, T.Kobayashi, S.Momota, B.G.Novatskii, A.A.Ogloblin, A.Ozawa, V.Pribora, I.Tanihata, K.Yoshida. "L=l Excitation in the Halo Nucleus 1 ILi", Physical Review Letters 78, p. 2317-2320 (1997).

3. Д. В. Александров, E. Ю. Никольский, Б. Г. Новацкий, Д. H. Степанов, В. Бурьян, В, Крога, Я. Новак. "Новые измерения массы изотопа 4Н в реакциях с радиоактивным пучком 6Не и ионами 6Li", Письма в ЖЭТФ 62, с. 18 - 22 (1995).

4. Д. В. Александров, Ю. А. Глухов, Е. Ю. Никольский, Б. Г. Новацкий, А. А. Оглоблин, Д. Н. Степанов. "Экспериментальное изучение системы из трех нейтронов в реакциях с ионами лития", Ядерная Физика 45, с. 1217 - 1221 (1987).

5. Д. В. Александров, Ю. А. Глухов, Е. Ю. Никольский, Б. Г. Новацкий, А. А. Оглоблин, Д. Н. Степанов. "Поиски тетранейтрона в реакции 7Li + 7Li", Ядерная Физика 47, с. 3 -6 (1988).

6. Д. В. Александров, Е. Ю. Никольский, Б. Г. Новацкий, Д. Н. Степанов. "Активационный метод в экспериментах по поиску нейтронных ядер", Ядерная Физика 52, с. 933 - 941 (1990).

7. D. V. Aleksandrov, Е. Yu. Nikolskii, В. G. Novatskii, D.N. Stepanov. "Search for neutron nuclei", Proceedings of the Int. Conf. on Exotic Nuclei, Foros, Crimea, 1-5 Oct., 1991, p. 133-148, World Scientific, Singapore.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Никольский, Евгений Юрьевич, 2000 год

1. B. А. Агеев, И. Н. Вишневский, В. И. Гаврелюк, В. В. Желтоножский, Т. Н. Лашко, Н. В. Стрильчук. Препринт ИЯИ-85-4. Киев: ИЯИ АН УССР, 1985.

2. Д. В. Александров, Ю. А. Глухов, А. С. Демьянова, В. И. Духанов, И. Б. Мазуров, Б. Г. Новацкий, А. А. Оглоблин,

3. C. Б. Сакута, Д. Н. Степанов, ЯФ 36 (1982) 1351.

4. Д. В. Александров, Ю.А. Глухов, А. С. Демьянова, Д. И. Духанов, И. Б. Мазуров, Б. Г. Новацкий, А. А. Оглоблин, С. Б. Сакута, Д. Н. Степанов, ЯФ 37 (1983) 474.

5. Д. В. Александров, Е.А. Ганза, Ю.А. Глухов, Б. Г. Новацкий, А. А. Оглоблин, Д. Н. Степанов, ЯФ 39 (1984) 513.

6. Д. В. Александров, Е. Ю. Никольский, Б. Г. Новацкий, Тез. Докл. 35-ого совещ. По ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра. Л. : Наука, 1985, с. 359.

7. Д. В. Александров, Ю. А. Глухов, Е. Ю. Никольский, Б. Г. Новацкий, А. А. Оглоблин, Д. Н. Степанов, ЯФ 45 (1987) 1217.

8. Д. В. Александров, Ю. А. Глухов, Е. Ю. Никольский, Б. Г. Новацкий, А. А. Оглоблин, Д. Н. Степанов, ЯФ 47 (1988) 3.

9. Д. В. Александров, Е. Ю. Никольский, Б. Г. Новацкий, Д. Н. Степанов, Тез. Докл. 39-ого совещ. По ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра. JL : Наука, 1989, с. 377.

10. Д. В. Александров, Е. Ю. Никольский, Б. Г. Новацкий, Д. Н. Степанов, Письма в ЖЭТФ 59 (1994) 301.

11. А. I. Amelin, M. G. Gornov, Yu. В. Gurov, A. L. Ilin, P. V, Morokhov, V. A. Pechkurov, V. I. Savelev, F. M. Sergeev, S. A. Smirnov, B. A. Chernyshev, R. R. Shafigullin, A. V. Shishkov, Sov. J. Nucl. Phys. 52 (1990) 782.

12. А. И. Базь, В. И. Гольданский, В. 3. Гольдберг, Я. Б. Зельдович, Легкие и промежуточные ядра вблизи границ нуклонной стабильности. М.: Наука, 1972, с. 9.

13. A. V. Belozerov, С. Borcea, Z. Dlouhy, .М. Kalinin, R. Kalpakchieva, Nguyen Hoai Chau, Yu. Ts. Oganessian, Yu. E. Penionzhkevich, Nucl. Phys. A460 (1986) 352.

14. C. Bertulani and G. Baur, Nucl. Phys. A480 (1988) 615.

15. G. F. Bertsch, B. A. Brown, H. Sagawa, Phys. Rev. C39 (1989) 1154.

16. C. A. Bertulani, L. F. Canto, M. S. Hussein, Phys. Rep. 226 (1993) 281.

17. Г. Бете, Теория ядерной материи, М.: Мир, 1974.

18. J. A. Bistirlich, К. М . Crowe, A. S. L. Parsons, P. Skarek, P. Truoel, С. Werntz, Phys. Rev. Lett. 25 (1970) 950.

19. M. Blann, US ERDA report N COO-3494-29, 1976.

20. B. Blank, J.-J. Gaimard, H. Geissel, K.-H. Schmidt, H. Stelzer, K. Summerer, D. Bazin, R. Del Moral, J. P. Dufour, A. Fleury, F. Hubert, H.-G. Clerc, M. Steiner, Z. Phys. A340 (1991) 41.

21. F. W. N. De Boer, J. J. Van Ruyven, A. W. B. Kaishoven, H. Verheul, R. Vis, E. Sugarbaker, C. Fields, С. S. Zaidins, Nucl. Phys. A350 (1980) 149.

22. H. G. Bohlen, R. Kalpakchieva, D. V. Aleksandrov, B. Gebauer, S. M. Grimes, Т. Kirchner, M. von Lucke-Petsch, T. N. Massey, I. Mukha, W. von Oertzen, A. A. Ogloblin, A. N. Ostrowski, C. Seyfert, T. Stolla, M. Wilpert, T. Wilpert, Z. Phys. A351 (1995) 7.

23. В. В. Буранов, H. И. Веников, А. M. Добычин, С. Б. Сакута, Ю. Ф. Тарасов, В. Н. Унежев, Препринт ИАЭ-4816/2, Москва, (1989).

24. A. G. W. Cameron, Canad. J. Phys. 35 (1957) 1021.

25. Cerny, R. B. Weisenmiller, N. A. Jelley, К. H. Wilcox, G. J .Wozniak, Phys. Lett. 53B (1974) 247.

26. V. Chulkov, C. A. Bertulani, A. A. Korsheninnikov, Nucl. Phys. A587 (1995)291.

27. E. Clementel and C. Villi, Nuovo Cimento II (1955) 176. S. W. Cosper, J. Cerny, R. C. Gatti, Phys. Rev. 154 (1967) 1193. K. Debertin and E. Rossle, Nucl. Phys. A107 (1968) 693.

28. С. Detraz, Phys. Lett. 66В (1977) 333.

29. S. Fiarman and W. E. Meyerhof, Nucl. Phys. A206 (1973) 1.

30. S. Fiarman, S. S. Hanna, Nucl. Phys. A251 (1975) 4.

31. Ю. А. Глухов, А. С. Демьянова, А. А. Оглоблин, С. Б. Сакута, В. В. Сухаревский, ЯФ 40 (1984) 62.

32. М. G. Gornov, Yu. В. Gurov, P. V. Morokhov, V. A. Pechkurov, V. I. Savelyev, F. M. Sergeev, B. A. Chernyshev, R. R. Shafigullin, A. V. Shishkov, V. P. Koptev, К. O. Oganesyan, B. P. Osipenko, Nucl. Phys. A531 (1991)613.

33. M. G. Gornov, Yu. Gurov, S. Lapushkin, P. Morokhov, V. Pechkurov, T. K. Pedlar, Kamal. K. Seth, J. Wise, D. Zhao, Phys. Rev. Lett. 81 (1998) 4325.

34. P. G. Hansen and B. Jonson, Europhys. Lett. 4 (1987) 409. S. Hirenzaki, H. Toki, I. Tanihata, Nucl. Phys. A552 (1993) 57. K. Ikeda, INS Report JHP-7 (1988).

35. M. Ivanovich, P. G. Joung, G. G. Ohlsen, Nucl. Phys. A110(1968) 441.

36. N. Jarmie, R. H. Stokes, G. G. Ohlsen, R. W. Newsome, Jr., Phys. Rev. 161 (1967) 1050.

37. R. Kanungo and C. Samanta, Nucí. Phys. A617 (1997) 265.

38. S. Karataglidis, P. G. Hansen, B. A. Brown, K. Amos, P. J. Dortmans, Phys. Rev. Lett. 79 (1997) 1447.

39. T. Kobayashi, S. Shimoura, I. Tanihata, K. Katori, K. Matsuta, T. Minamisono, K. Sugimoto, W. Muller, D. L. Olson, T. J. M. Symons, H. Wieman, Phys. Lett. B232 (1989) 51.

40. T. Kobayashi, Nucl. Phys. A538 (1992) 343c.

41. A. A. Korsheninnikov, E. Yu. Nikolskii, T. Kobayashi, D. V. Aleksandrov, M. Fujimaki, H. Kumagai, A. A. Ogloblin, A. Ozawa, I. Tanihata, Y. Watanabe, K. Yoshida, Phys. Lett. B343 (1995) 53.

42. P. D. Kunz, computer code CHUCK, unpublished.

43. R. A. Kryger, A. Azhari, A. Galonsky, J. H. Kelley, R. Pfaff, E. Ramakrishnan, D. Sackett, B. M. Sherrill, M. Thoennessen, J. A. Winger, S. Yokoyama, Phys. Rev. C47 (1993) R2439.

44. W. O. Lock and D. F. Measday, Intermidiate Energy Nuclear Physics, Menthuen, London, 1970.

45. T. C. Mayer, Nucl. Phys. A324 (1979) 335.

46. W. Mittig, J. M. Chouvel, Zhan Wen Long, L. Bianchi, A. Cunsolo, B. Fernandez, A. Foti, J. Gastebois, A. Gillibert, C. Gregoire, Y. Schutz, C. Stephan, Phys. Rev. Lett 59 (1987) 1889.

47. C.-B. Moon, M. Fujimaki, S. Hirenzaki, N. Inabe, K. Katori, J. C. Kim, Y. K. Kim, T. Kobayashi, T .Kubo, H. Kumagai, S. Shimoura, T. Suzuki, I. Tanihata, Phys. Lett. B297 (1992) 39.

48. W. Morrou and W. Haeberli, Nucl. Phys. A126 (1969) 225.

49. G. G. Ohlsen, R. H. Stokes, P. G. Joung, Phys. Rev. 17 (1968) 1163.

50. A. N. Ostrovski, H. G. Bohlen, A. S. Demyanova, B. Gebauer, R. Kalpakchieva, Ch. Langner, H. Lenske, M. von Lucke-Petsch, W. von Oertzen, A. A. Ogloblin, Yu. E. Penionzhkevich, M. Wilpert, Th. Wilpert, Z. Phys. A343 (1992) 489.

51. C. M. Perey and F. G. Perey, Nucl. Data Tables 10 (1972) 539.

52. T. W. Phillips, B. L. Berman, J. D. Seagrave, Phys. Rev. C22 (1980) 384.

53. Ray, Phys. Rev. C20 (1979) 1857.

54. K. Riisager, Rev. Mod. Phys. 66 (1994) 1105.

55. K. K. Seth, S. Iversen et al. Proc. Inern. Conf. Nucl. Phys. Berkely, California, (1980) V LBL-11118, p. 164.

56. R. H. Stokes and P. G. Juong, Phys. Rev. C3 (1971) 984.

57. N. B. Shul'gina, B. V. Danilin, L. V. Grigorenko, M. V. Zhukov, J. M. Bang, Phys. Rev. C62 (2000) 014312-1.

58. Tanihata, H. Hamagaki, O. Hasimoto, S. Nagamiya, Y. Shida, N. Yoshikawa, O. Yamakawa, K. Sugimoto, T. Kobayashi, D. E. Greiner, N. Takahashi, Y. Nojiri, Phys. Lett. B160 (1985) 380.

59. Tanihata, H. Hamagaki, O. Hashimoto, Y. Shida, N. Yoshikawa, K. Sugimoto, O. Yamakawa, T. Kobayashi, N. Takahashi, Phys. Rev. Lett. 55 (1985)2676.

60. Tanihata, T. Kobayashi, O. Yamakawa, T. Shimoura, K. Ekuni, K. Sugimoto, N. Takahashi, T. Shimoda, H. Sato, Phys. Lett. B206 (1988) 592.

61. Tanihata, Prog. Part. Nucl. Phys. 35 (1995) 505.

62. S. T. Thornton, J. K. Bair, C. M. Jones, H. B. Willard, Phys. Rev. Lett. 17 (1966)701.

63. J. Thompson and M. V. Zhukov, Phys. Rev. C49 (1994) 1904.

64. D. R. Tilley, H. R. Weller, H. H.Hasan, Nucl. Phys. A474 (1987) 1. T. A. Tombrello, Phys. Rev. 143 (1966) 772.

65. A. Turkevich, J. R. Cadieux, J. Warren, T. Economou, J. La Rosa, H. R. Heydegger, Phys. Rev. Lett. 38 (1977) 1129.

66. A. Turkevich, J. R. Cadieux, J. Warren, T. Economou, J. La Rosa, Phys. Lett. 72B (1977) 163.

67. A. Ungar, R. D. McKeown, D. F. Geesaman, R. J. Holt, J. R. Specht, K.

68. E. Stephenson, B. Zeidman, C. L. Morris, Phys. Lett. 144B (1984) 333.

69. R. B. Weisenmiller, N. A. Jelley, D. Ashery, K. H. Wilcox, G. J .Wozniak, M. S. Zisman, J. Cerny, Nucl. Phys. A280 (1977) 217.

70. M. Zinser, F. Humbert, T. Nilsson, W. Schwab, H. Simon, T. Aumann, M. J. G. Borge, L. V. Chulkov, J. Cub, Th. W. Elze, H. Emling, H. Geissei, D. Guillemaud-Mueller, P. G. Hansen, R. Holzmann, H. Irnich, B. Jonson, J.

71. M. V. Zhukov, B. V. Danilin, A. A. Korsheninnikov, Nucl. Phys, A538 (1992) 375c.

72. M. V. Zhukov, B. V. Danilin, D. V. Fedorov, J. M. Bang, I. J. Thompson, J. S. Vaagen, Phys. Rep. 231 (1993) 151.